LA CRISTALLOGRAPHIE RATIONNELLE. 13 
produisent ensemble avec la même facilité. Tous trois ont 
le même éclat, le même aspect, la même dureté, ce qui 
autorise à dire que, au moins suivant toutes les directions 
planes parallèles aux trois clivages, le spath possède iden- 
tiquement les mêmes propriétés physiques. 
Enfin prenons un cristal homogène quelconque et, sur 
une face plane, répandons une légère couche de cire. 
Amenons ensuite au contact de la face une pointe métal- 
lique chaude et observons les progrès de la fusion de la 
cire. En vertu de la conductibilité propre au cristal, la 
chaleur se propage à droite et à gauche autour d’un point 
chauffé. En général, cette propagation ne se fait pas 
dans tous les sens avec la même vitesse ; elle atteint cer- 
tains points plus rapidement que d’autres. Aussi, à chaque 
instant, la portion fondue est-elle limitée par une courbe 
elliptique, dont la pointe chaude occupe le centre. 
Mais, quelle que soit la région de la face sur laquelle on 
applique la pointe, l’ellipse conserve rigoureusement la 
même forme et, pour une même température et une même 
durée de propagation , les mêmes dimensions. Si Ton 
change la face étudiée, la forme de l’ellipse change; mais 
les directions parallèles se comportent toujours de la même 
façon, si bien qu’on peut affirmer que, dans un cristal, la 
conductibilité calorifique est la même pour toutes les direc- 
tions parallèles. 
11 en serait de même de la dureté, de l’élasticité, du 
rayonnement de la lumière. Dès lors, tandis que, dans un 
corps amorphe, toutes les directions se montrent équiva- 
lentes à ces divers points de vue, on peut dire que la 
caractéristique des corps cristallisés est que « les propriétés 
physiques y sont ordonnées suivant les directions, demeu- 
rant d’ailleurs identiques pour toutes les directions 
parallèles. » 
De cette manière, le choix du point à partir duquel on 
étudie la distribution des propriétés physiques dans un 
cristal est absolument indifférent, ce qui permet de substi- 
