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RETUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES. 
façon, les actions mutuelles, qui peuvent tendre à les faire 
tourner autour de leurs centres de gravité, se contrebalan- 
ceront certainement les unes les autres et la stabilité de 
l’édifice atteindra son maximum. 
Ainsi nous avons acquis, par une simple interprétation 
logique du grand principe expérimental posé au début, 
une représentation très expressive de la matière cristalli- 
sée. Tandis qu’un corps amorphe peut être regardé comme 
un ensemble de molécules projetées pêle-mêle, de telle 
sorte que leurs orientations soient aussi capricieuses que 
la valeur de leurs distances mutuelles est variable, un 
cristal est un corps où toutes les molécules, orientées de 
même, sont, de plus, régulièrement disposées en réseaux, 
suivant des directions de files rectilignes dont chacune a 
son équidistance spéciale. On comprend donc sans peine 
que, dans un milieu amorphe, toutes les directions soient 
équivalentes, au point de vue des propriétés physiques, 
parce que, en moyenne, toutes sont également confuses. 
Au contraire, dans les cristaux, la répartition des molé- 
cules, différente suivant les directions, impose une certaine 
ordonnance pour les propriétés physiques, et, puisque 
toutes les files parallèles ont nécessairement la même 
équidistance, en même temps que tous les réseaux plans 
parallèles ont forcément la même maille, il est naturel 
que, pour toutes les directions parallèles, il y ait identité 
de propriétés physiques. 
Telle est la notion, aussi simple que féconde, qui, énon- 
cée par Delafosse et développée par Bravais, devait suffire 
à ce dernier pour fonder tout l’édifice de la théorie des 
cristaux. 
En effet, puisqu’un cristal est assujetti à la constitution 
réticulaire, c’est-à-dire parallélipipédique, il doit y avoir 
autant de variétés, dans la structure’cristalline, qu’il y a 
de modes géométriquement admissibles pour un assem- 
blage dont les sommets sont disposés en réseau. Or, ces 
