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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES. 
le choc des corps élastiques. Il montre que. pendant la durée très 
courte du choc, et les modifications de vitesse qui en résultent, il y a 
continuité du mouvement, parce qu’on doit faire intervenir les efforts 
exercés pendant la compression et pendant la détente. Enfin sa con- 
ception des monades ne concorde guère avec des mouvements de rota- 
tion des atomes ; mais des mouvements de cette nature ne peuvent pas 
se produire dans le choc d’atomes sphériques. 
Le chapitre in, L’éon ou fluide primordial , débute par un aperçu 
sur la densité de l’éon ; vient ensuite la question des dimensions de 
l’espace réel, qui doit être limité et avoir la forme d’une sphère de 
rayon immensément grand. En supposant cet espace rempli d’atomes 
éoniens seulement, ceux-ci parcourraient un chemin moyen avant de 
se rencontrer. La détermination de ce chemin moyen est un problème 
que M. Clausius s’est déjà posé pour les particules gazeuzes dans sa 
Théorie mécanique de la chaleur traduite par M. Folie (Partie II, Mé- 
moire XV). Le P. Leray le résout par une méthode un peu différente 
et très simple. Il en trouve l’expression représentée par la formule 
i p 
Z — - - l étant la longueur moyenne du chemin parcouru, o le rayon 
de l’atome éonien, et o la densité du l’éon. Il admet que l est très 
grand lorsqu’il s’agit du fluide primordial. Par suite, d étant extrê- 
mement petit, o doit être excessivement minime ; les atomes du fluide 
peuvent se croiser dans tous les sens et les chocs être relativement 
rares : les atomes marchant dans des directions sensiblement paral- 
lèles forment un courant, et la mesure de la force impulsive d’un cou- 
rant est la somme des quantités de mouvement des atomes qui traver- 
sent la section droite dans l’unité de temps. Le P. Leray établit ensuite 
le principe suivant, dont j’ai fait entrevoir la portée en parlant de son 
premier ouvrage : 
En chaque point du milieu (lisez en chaque partie immensément 
petite et convenablement délimitée), il passe à tout instant et dans 
toutes les directions des courants égaux d’atomes. 
Ce principe lui permet de déterminer successivement l’action de 
l’éon sur un élément-plan au repos, puis sur un élément-plan 
en mouvement et d’en calculer les expressions. Il explique la pression 
de l’éon sur l’élément-plan de la même manière que M. Clausius 
explique la pression d’un gaz sur la paroi du vase qui le contient, et 
arrive, aux notations près qui diffèrent, à la même formule : on peut 
s’en assurer en comparant la valeur de F donnée dans Y Essai sur la 
synthèse des forces physiques, page 74, à la valeur (b) de p donnée 
