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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES. 
ment recouvert le métal de la cathode. Cette lueur, en 
elïét, d’abord assez étroite, s’étend à mesure que l’intensité 
du courant augmente. Elle s’étend aussi à mesure que la 
pression diminue. 
En quittant l’espace de Crookes, vers l’anode, on voit 
le gradient tomber a une très faible valeur, puis se relever 
légèrement dans la seconde lueur négative, retomber 
presque au minimum à l’entrée de l’espace de Faraday, 
puis s’y relever de nouveau jusqu’à la lisière de la lueur 
positive. Il se maintient ensuite sensiblement à la même 
valeur dans toute l’étendue de la colonne positive, silongue 
qu’elle soit, quand elle est continue et enfin reprend 
une valeur très grande près de l’anode. Quand la colonne 
positive est striée, le gradient y subit des variations 
modérées, et telles qu’il soit toujours plus grand dans les 
tranches lumineuses que dans les stries sombres voisines. 
En possession de ces données, nous pouvons à présent 
entreprendre d’expliquer les phénomènes au moyen de la 
théorie des ions, en y joignant cette hypothèse, très 
vraisemblable en elle-même, que l’ionisation se fait là où 
se manifeste la luminosité. Nous en aurons d’ailleurs une 
confirmation expérimentale. 
Tout d’abord, la chute cathodique et la chute anodique 
s’expliquent fort bien par la présence dans le voisinage 
des électrodes d’ions de signes opposés attirés vers elles. 
Il y en a toujours, comme nous l’avons vu, un cer- 
tain nombre présents dans l’air. Sous l’action du champ, 
ces ions se précipitent avec une vitesse croissante vers les 
électrodes. Un moment vient où leur force vive est suffi- 
sante pour ioniser , c’est-à-dire produire de nouveaux ions 
par leur choc soit contre le métal, soit plus probablement 
contre la couche gazeuse adhérente (1). Ce moment arrive 
1) Une évaluation assez problématique donne à J. J. Thomson la vitesse 
6,3X10’ centim. par seconde comme le minimum nécessaire. 
