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seconde lueur négative. Là, il y a ionisation abon- 
dante, et par suite luminosité, entraînement vers la 
cathode des ions positifs produits et nouveau ralentisse- 
ment de la vitesse des négatifs par suite des échanges 
d’énergie au choc. Quand la vitesse est devenue trop 
faible pour ioniser, ils entrent dans l’espace obscur de 
Faraday. Là leur allure s’accélère petit à petit sous l’effet 
des forces du champ, et alors le même processus se 
répète indéfiniment jusqu’à la surface même de l’anode : 
c’est-à-dire qu’on aura une succession constante de régions 
de forte ionisation (tranches lumineuses) où s’opèrent 
les chocs, et de faible ionisation (tranches sombres) où 
se récupèrent les vitesses. Ces alternances peuvent être 
assez rapprochées et les valeurs des différences assez 
petites pour que l’œil ne les distingue plus. Alors la 
colonne lumineuse est ou paraît continue. On voit donc 
que toute la partie positive de la décharge n’est en défini- 
tive que la répétition de la deuxième lueur négative et de 
l’espace de Faraday, comme on l’avait d’ailleurs soupçonné 
depuis longtemps. 
Les modifications du gradient se trouvent expliquées 
du même coup. Elles sont dues aux accumulations de 
charges soit positives soit négatives en certains points. 
Nous l’avons déjà montré pour les chutes cathodique et 
anodique. Considérons maintenant la deuxième lueur néga- 
tive. Les ions négatifs y sont considérablement ralentis, 
et par conséquent beaucoup plus serrés que dans le voisi- 
nage de la cathode (espace de Crookes). Or. leur présence 
a évidemment pour effet d’abaisser le potentiel dû aux ions 
positifs, répartis plus uniformément dans le champ. Le 
gradient en sera donc diminué dans cette région. Un peu 
plus loin, dans l’espace obscur de Faraday, les ions 
négatifs ont repris une certaine vitesse, donc leur nombre 
redevient faible par rapport a celui des positifs, et la 
valeur du gradient se relève de nouveau. 
Une expérience curieuse, due à Wehnelt, montre pour 
