LES DÉCHARGES ÉLECTRIQUES DANS LES GAZ. 
Cela ne doit pas nous surprendre, bien au contraire. Car 
si l’énergie de choc est transformée partiellement en 
vibrations calorifiques et lumineuses, il ne faut pas oublier 
quelle ne porte que sur un nombre relativement petit des 
molécules contenues dans le gaz. Le bolomètre n’enre- 
gistre que la résultante des effets sur un grand nombre de 
molécules entre lesquelles se partagent ces vibrations. 
Pour passer maintenant de cette décharge type, qui se 
manifeste dans les gaz à des pressions de l’ordre du milli- 
mètre de mercure, aux autres modes de décharge qui nous 
restent à étudier, il suffit de faire varier la pression. 
Nous la diminuerons d’abord de manière à atteindre le 
vide des ampoules de Crookes, c’est-à-dire les pressions 
de l’ordre du millième de millimètre, où s’observent les 
rayons cathodiques ; puis nous la ramènerons à la pression 
atmosphérique, ce qui nous fera retrouver les divers modes 
de décharge observés dans les circonstances ordinaires, à 
savoir les aigrettes, les lueurs, l’étincelle et l’arc. 
A mesure qu’on fait décroître la pression, on observe 
un développement constant de la partie négative de la 
décharge, et plus particulièrement de l’espace sombre de 
Crookes. La partie positive recule, comme toujours, sans 
changement, en disparaissant progressivement vers l’anode. 
Un moment vient où la limite de l’espace de Crookes, 
avançant toujours, arrive dans le voisinage de l’anode et 
s’évanouit, soit que la seconde lueur négative s’affaiblisse 
au point de n’être plus visible, soit que l’espace sombre 
de Crookes occupe entièrement l’intervalle entre les deux 
électrodes. C’est à ce moment que les phénomènes semblent 
changer de nature et qu’on peut constater la présence 
des célèbres rayons cathodiques. 
On sait que Varley, le premier, et surtout Crookes ont 
soutenu l’idée de la matérialité du support de l’électricité 
transportée par ces rayons. C’est cette idée, mieux pré- 
