LES DÉCHARGES ÉLECTRIQUES DANS LES GAZ. 85 
la pointe, nous devons nous attendre à ne trouver de 
lumière que dans cette même région. Et, de fait, l’expé- 
rience n’en fait pas découvrir ailleurs. 
Nous pouvons cependant en obtenir près de la seconde 
électrode, en modifiant les conditions de l’expérience. 
Pour avoir le courant sur une pointe on la place 
d’ordinaire vis-à-vis d’un disque assez grand, ou bien tout 
simplement à grande distance de n’importe quel conduc- 
teur. Si nous augmentons notablement la différence de 
potentiel en prenant soin de ne laisser en communication 
avec les électrodes aucune capacité importante, pour 
éviter les étincelles, nous pourrons obtenir sur le disque 
une seconde lueur, surtout quand le disque est positif. 
Elle est due à l'ionisation sur ce conducteur, et on 
s’explique sans peine comment la lueur positive est la plus 
facile à obtenir. C’est toujours parce que les ions négatifs, 
allant plus vite, ont besoin d’une moindre différence de 
potentiel à parcourir. On réussit aussi avec deux boules, 
mais alors la différence de potentiel totale nécessaire est 
plus grande. 
On voit que, dans ce cas, la constitution de la décharge 
est à peu près la même que dans les tubes de Geissler. 
Voici maintenant dans quelles conditions cette première 
forme de décharge se transforme dans les autres. Prenons 
une pointe comme cathode et un disque comme anode. 
Maintenons constantes la distance, la pression et- la force 
électromotrice, mais faisons varier lentement l’intensité du 
courant en altérant la résistance extérieure. L’ionisation 
va alors augmenter sur la pointe, les lignes de force du 
champ s’y concentreront davantage, la chute de poten- 
tiel dans le voisinage deviendra plus forte et gardera 
plus loin la valeur minima, enfin un moment viendra 
où l’ionisation pourra se produire dans le sein même du 
gaz. A ce moment apparaît la colonne lumineuse positive 
qui s’appelle ici l’aigrette. 
