LES DÉCHARGES ÉLECTRIQUES DANS LES GAZ. 87 
mêmes transformations s’opéreront, mais l’intensité de 
courant nécessaire pour atteindre le stade de lueur sera 
plus grande, à cause de la moindre puissance ionisante de 
l’ion positif. D’autre part, la phase de transition avec 
aigrettes s’établira plus tôt. 
Allons plus loin encore. En augmentant toujours le 
courant, nous pouvons arriver à rendre la cathode incan- 
descente et à lui faire émettre des vapeurs. A ce moment 
la chute cathodique disparaît et une chute beaucoup plus 
faible s’établit : celle de l’arc. 
La différence de potentiel totale dans l’arc diminue avec 
la distance des électrodes et avec l’accroissement de 
l’intensité. Elle dépend aussi de la nature des électrodes : 
avec le charbon elle ne tombe pas au-dessous de 40 volts, 
avec les métaux elle est moindre. Elle se répartit dans 
l’arc à peu près comme dans les gaz chauds des flammes, 
c’est-à-dire qu’on observe une chute brusque à chaque 
électrode et une variation lente dans l’intervalle. Mais ici, 
chose curieuse, c’est toujours la chute anodique qui est la 
plus forte. Ainsi Luggin, avec un courant de i 5 ampères, 
la trouvait de 33,7 vo ^ s h l’anode et de 8,7 volts seule- 
ment à la cathode. 
On sait, depuis Violle, que la température de l’arc est 
extrêmement élevée, supérieure encore à celle de l’anode, 
qui est, avec le charbon, de 35 oo°. Celle de la cathode est 
de 2700°. L’une et l’autre se pulvérisent abondamment. 
D’autre part on a vu que les métaux et le charbon incan- 
descents émettent des ions en quantité considérable, même 
à des températures notablement inférieures. Il est donc 
tout indiqué de recourir à ce phénomène pour rendre 
compte des propriétés de l’arc. 
Voici donc, d’après J. J. Thomson, l’idée qu’on est 
amené à se faire de ce qui se passe dans l’arc. Les char- 
bons chauffés par le courant émettent abondamment les 
ions des deux signes respectivement. Ceux-ci, traversant à 
