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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES. 
ce cylindre en deux cylindres partiels AECF et EFB1) dont 
les volumes et, partant, les poids aient entre eux tel rapport 
qu’il nous plaira d’imaginer. A chacun de ces poids, nous 
pourrons ensuite substituer deux poids de forme quel- 
conque mais égaux aux premiers, suspendus à la ligne 
non pesante, GH, qui sert d’axe au cylindre total, par 
les points K, L, centres de gravité des cylindres partiels. 
Nous avons donc, en définitive, un levier horizontal en 
équilibre K, L qui porte en ses extrémités K, L des poids 
proportionnels à GI et IH, c’est-à-dire inversement pro- 
portionnels aux longueurs KM, ML des bras de levier. 
Telle est la méthode fort élégante par laquelle Steviu 
parvient (i) à la loi d’équilibre du levier horizontal ; il en 
tire aisément ensuite la loi d’équilibre d’un levier oblique 
et diverses propositions touchant les centres de gravité. 
Quelle est l’originalité de cette démonstration, c’est ce 
que nous examinerons plus tard. Pour le moment, nous 
poursuivrons l’analyse de la Statique composée par le 
grand géomètre de Bruges et nous porterons en premier 
lieu notre attention sur le problème du plan incliné. 
De ce problème célèbre, Stevin obtient la solution par 
une méthode infiniment originale, que rien ne rappelle 
dans les méthodes diverses par lesquelles Galilée, Des- 
cartes et Torricelli ont résolu la même question. 
« Jusqu’ici, dit-il ( 2 ), nous avons énuméré les diverses 
espèces de poids tirant verticalement ; désormais, nous 
allons décrire les propriétés des poids tirant obliquement ; 
de ces propriétés, nous prendrons pour fondement la vérité 
générale que renferme ce Théorème : 
« Théorème XI, Proposition XIX. Soi t un triangle 
dont le plan est perpendiculaire et la base parallèle à 
l'horizon ; sur les deux autres côtés , sont placées deux 
(1) Simonis Stevini Mathematicorum Hypomnemalum de Statica, 
pp. 12-13. 
(2) Simon Stevin, Ibid., Liber primus, de Staticæ elementis, p. 54. 
