LA PHYSIQUE SOLAIRE DEPUIS TROIS SIECLES 445 
traverse un milieu transparent, elle s’emploie en partie 
à échauffer ce milieu et en émerge avec une intensité 
appauvrie : c'est le phénomène de V absorption. Il 
affecte des allures très variées suivant la nature et 
l’état physique du milieu absorbant. La plus caracté- 
risticpie, la seule qu’il faille rappelei* ici, est propre 
aux gaz incandescents : leur absorption ])résente des 
maxirna nettement marqués. La description du })héno- 
mène nous tiendra lieu d’explication. 
Imaginons une source lumineuse intense qui, ob- 
servée directement au spectroscope, nous donne un 
spectre continu. Si, entre elle et le plan de la fente, 
nous interposons nn indien gazeux, incandescent, 
moins chand, je le suppose, que la source elle-même, 
l’éclat du s}»ectre continu faiblit un peu sur toute son 
étendue, mais le fait cajiital et nettement caractéristique 
qui se })roduit est celui-ci : des raies sombres, trans- 
versales apparaissent, dont le nombre, la situation 
relative, l’aspect varient avec la nature et les condi- 
tions physiques du milieu gazeux interposé. Ces raies 
obscures occupent, dans le spectre, la place des radia- 
tions de la source que le milieu s’est surtout appro- 
priées. Regardons-}' de plus près et nous constaterons 
que ces raies qui paraissent noires — privées de 
lumière — sont simplement otiscures : en réalité, 
chacune d’elles rayonne la lumière }iropre à la phîce 
qu’elle occupe dans le spectre, mais avec une intensité 
beaucoup }dus faible ([ue celle des plages voisines : 
c’est le contraste qui les noircit. 
La loi de Kirchhoff. qui régit ce phénomène, j)récise 
la descri})tion qne nous venons d'en donner ; on peut 
l’énoncer ainsi au point de vue purement qualitatif 
([ui suffit à notre but : De l’ensemble des radiations 
émises ]>ar la source lumineuse, le milieu gazeux inter- 
posé choisit pour les absorber au profit de sa tempéra- 
ture, celles-là surtout cpiU est Ini-rnênie capmhle 
