VARIÉTÉS. 
21 5 
Pour la trouver, demandons-nous comment varient, dans les 
premiers moments de la chute d’un liquide, les distances inter- 
moléculaires estimées dans le sens vertical : il résulte d’un cal- 
cul très simple (i) qu'elles tendent à augmenter d’autant plus 
rapidement que la vitesse et la durée de la chute sont moindres : 
mais s’il en est ainsi, il doit se développer aussitôt dans toute la 
masse liquide une force élastique de traction en vertu de 
laquelle la surface limite convexe et les tranches intérieures qui 
s’infléchissent vers le bas éprouvent de fortes pressions vers la 
paroi. Comme cette force prend naissance sous l’action de la 
pesanteur.il faut s’attendre à ce que l’eau de savon, par exemple, 
présente le même effet que l’eau pure, dont la tension superfi- 
cielle est plus que double ; c’est ce qui est conforme à l’expé- 
rience. 
Voici un second fait bien connu, mais si fréquent qu'on n’y 
prête pas d'attention : lorsqu’on verse de l’eau d’une aiguière 
dans un bassin, on voit qu’immédiatement après s’être détachée 
de l’aiguière, la petite nappe liquide commence à se resserrer 
en montrant des stries longitudinales. C’est encore un effet de 
l’élasticité de traction qui se développe dans toute la masse ; or 
le liquide réagit fortement contre la moindre augmentation des 
distances intermoléculaires, et cette réaction se manifeste pré- 
cisément par le rapprochement graduel de la masse vers les par- 
ties centrales de la nappe, ce qui doit nécessairement faire 
naître des stries, comme je l’ai déjà dit en 1898 (2). 
Il sera bien facile maintenant de faire comprendre le rôle de 
l’élasticité dans la formation de la nappe liquide de J. Plateau. 
En effet, supposons la fente verticale et d’abord recouverte 
(1) En effet, considérons seulement le cas d'une veine liquide tombant 
verticalement ; soit a la vitesse à l'orifice ; pour deux molécules sorties 
depuis les temps respectifs t et t ,1a distance 0 ' qui les sépare est évidem- 
ment 0 = ( t ' — t) 
a c) y (f + 1 ' 1 
: après un temps V, cette distance 
devient <f = (t 1 — t ) 
a + 2 (^ + P + 2 x t ) 
l'accroissement relatif 
0 — 0 Q \t 
de la distance est donc : — = ; cette valeur est 
« + (* + *') 
d’autant plus grande que a, t et t' sont plus petits. 
(2) Sur les nombreux effets cle l'élasticité (les liquides, 3« communica- 
tion (Bull, de l’Acad. Roy. de Belg., 3e série, t. XXXVI, p. 281). 
