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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES 
pour lesquelles tout dérive des équations de l’Hydrodynamique, 
de l’équation de continuité et des conditions aux limites (surface 
libre et parois). Chaque problème particulier revient à la déter- 
mination d’une certaine fonction cp définie par une équation 
différentielle et qui doit satisfaire aux conditions aux limites. 
Parmi les cas particuliers envisagés au début, celui d’un 
bassin rectangulaire partagé en deux biefs conduit à ce résultat 
(pie l’amplitude est plus grande dans le bief le moins profond. 
L’équation des lignes cotidales montre qu’il ne peut exister à 
la surface d’un liquide oscillant dans un vase non tournant que 
des lignes nodales séparant des plages pour chacune desquelles 
la marée, inversée de part et d’autre de ces lignes, est la même. 
Il va toutefois exception pour les oscillations propres non stric- 
tement harmoniques. 
En cas de résonance, l’oscillation contrainte, qui, elle, pos-' 
sède en général des lignes cotidales, tendra vers la distribution 
en plages de l’oscillation propre : ce principe est la base de 
l’explication des ondes stationnaires dans les bassins des sys- 
tèmes océaniques. 
Lorsqu’il s’agit d’un liquide recouvrant une sphère, dont 
l’étude est abordée au Chapitre V, l’artifice élégant de la repré- 
sentation conforme sur un plan permet d’obtenir, sous une 
forme plus simple, l’équation différentielle fondamentale. La 
méthode générale d’intégration due à Fredholm fournira, par la 
suite, le moyen de tirer un grand parti de cette transformation. 
Si l’on tient compte de la rotation, ainsi que le fait l’auteur 
dans le Chapitre VI. les composantes du déplacement de chaque 
molécule ne sont plus, comme précédemment, les dérivées par- 
tielles de la fonction qp. Il en résulte que les oscillations propres 
elles-mêmes présenteront des lignes cotidales. Une onde plane 
normale à l’axe d’un canal de profondeur constante se propa- 
gera toujours dans le sens de cet axe avec la vitesse \fgh, mais 
l’amplitude de l’onde sera plus forte sur une rive que sur l’autre, 
conséquence qui est d’une application fréquente dans l’explica- 
tion des marées de certaines mers étroites (Manche, mer du 
Nord, etc.). De plus, si le canal est limité par une paroi, la 
réflexion de l’onde ne peut plus être régulière. 
Dans le cas général d’un liquide recouvrant une sphère tour- 
nante, qui est abordé au Chapitre Vil, les équations du pro- 
blème sont données sous deux formes différentes dont l’une, que 
l’on retrouve dans l’intégration par la méthode de Fredholm, ne 
contient aucun coefficient susceptible de devenir infini. D’une 
