AVENTURES d’üNE PARCELLE SOLIDE 223 
ainsi qu’on souffle les bulles les plus grosses — diminue 
en diamètre d’abord très lentement, puis de plus en 
plus vite à mesure que la bulle devient plus petite et 
par conséquent de plus forte courbure. Mais si la 
surface est sollicitée, au contraire, par une force d’exten- 
sion, comme dans le cas de la couche de contact d’un 
solide et d’un liquide, il se produit une traction vers 
l’extérieur, et cette traction est d’autant plus énergique 
que la couche mouillée est plus fortement convexe. Que 
conclure de là sinon que toutes les parties saillantes 
d’un corps mouillé sont tirées vers # l’ extérieur ? 
À l’appui de cette conclusion, citons ici une proposi- 
tion énoncée par Curie en 1885 (1) : « Dans une solution 
où il y a des cristaux petits et grands, les petits sont 
dissous et les plus grands s’accroissent de manière 
que la surface totale des corps plongés diminue. » 
La raison de cette différence n’est-elle pas que les petits 
cristaux se désagrègent très vite, mais qu’alors la solu- 
tion ne peut manquer de devenir sursaturée et que 
l’excès des particules dissoutes se dépose sur les grands 
cristaux? 
Nous savons tous que dans une solution parfaite, les 
particules solides s’engagent entre les parties constitu- 
tives du liquide et disparaissent au point d’être invi- 
sibles même au microscope : c’est ce qui doit nous 
donner une idée de l’excessive ténuité des particules 
dissoutes. Mais ce fait nous porte aussi à présumer que, 
à une température donnée, le liquide ne peut dissoudre 
un solide au delà d'une certaine limite : on dit alors 
qu’il y a saturation complète. En partant de cette déduc- 
tion, nous pouvons prévoir à bon droit que les particules 
devenues complètement invisibles ne manqueront pas 
de faire leur réapparition dans certaines circonstances. 
En effet, considérons en particulier un millimètre 
( 1 ) Bulletin de la Société minéralogique de France, 1885 . 
