REVUE DES RECUEILS PERIODIQUES 
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tum d’énergie rayonnante T en lequel se transforme cette 
énergie lorsqu’ils ne qiiittent pas le noyau, et enfin la force 
vive des électrons secondaires détachés i^ar ce rayonnement 
de tel niveau périi)hérique augmentée de l’énergie dépensée 
dans ce travail d’extraction. 
En s’appu3'ant sur ces considérations, on a pu déterminer 
la longueur d’onde des ra^'ons T caractéristiques du thorium 
B. Elle vaut 5,2 centièmes d’U. A. ; pour le radium elle vaut 
6,6 centièmes ; et pour le radium, I) 2, g dixièmes d’U. A. 
La plus courte longueur d’onde nresurée actuellement est 
celle du ra^’onnement T du thorium C”, soit 2,45 centièmes 
d’U. A. Elle est cinq fois plus petite que les ra^'ons X carac- 
téristiques les plus pénétrants connus, série K de l’uranium.. 
Mais il doit certainement 3’ avoir des longueurs d’onde 
encore notablement inférieures, car la vitesse caractéristique 
des électrons nucléaires du thorium C" vaut 87 centièmes 
de celle de la lumière, et l’on connaît des ra3'ons P dont la 
vitesse vaut jusque g8 centièmes de cette vitesse. On aura 
remarqué d’ailleurs que le rayonnenrent T peut dans cer- 
tains cas avoir une fréquence du même ordre que les ra3’ons X; 
ainsi celui du radium D. Comme dans cet élément la fréquence 
minimum du ra3'onnement T requis pour détacher un élec- 
tron du niveau K de l’atome est beaucoup supérieure à celle 
qui correspond à la longueur d’onde de 2, g dixièmes d’U. A., 
et sup|)oserait une longiieur d’onde de 1,385 dixièmes seule- 
ment, les électrons du ra3'onnement B secondaire du radium 
D peuvent être issus tout au plus du niveau L, ou du 
niveau M. 
On applique la méthode des quanta pour rendre compte 
de la différence des effets observés dans le ra3’onnement P 
et le ra3’onnement ï. Le prenrier agirait en vertu de la force 
vive des électrons qui le constituent, et celle-ci pourrait se 
débiter par fractions d’importance quelconque ; tandis que 
le ra3mnnement T constitué par des quantums élém.entaires 
d’énergie n’agirait qu’en échangeant chaque fois la valeur 
d’un quantum relatif à sa fréquence. Un corpuscule B heur- 
tant un atome l’ionisera par choc, en arrachera tel ou tel 
électron périphérique, en ne lui communiquant guère plus que 
l’énergie indispensable pour le sortir de son orbite, et gardera 
après cela une portion de sa propre énergie cinétique. Un 
