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REVUE DES QUESTION'S SCIEXTIFIQl'ES 
d’une auti-e théoi-ie pliysi({ue : la théorie cinétique des 
gaz. 
Considérée du }ioint de vue de la théorie cinétique, 
que de i‘écents trioniphes ont inq)Osée aux esj)rits les 
plus prévenus, une masse gazeuse est foianée de molé- 
cules. animées (ui tous sens de rapides mouvements de 
translation et séparées les unes des autres par des 
intervalles très grands jtar i-ap})ort aux dimensions 
}tropres des molécules. Sans action les unes sur les 
autres à leur distance moyenne (sauf l’action de la 
gravitation), ces molécules se repoussent lorsque le 
hasard de leur course les rapproche, en sorte qu’on 
jteut les regardei- alors ])ratiquement comme des 
sphères élastiques (pii se heurtent. Leurs vitesses, 
groiqiées autour d'une valeur moyenne, fonction de la 
tenqtérature du gaz. sont ré}»arties de part et d’autre 
de cette moyenne suivant une loi exponentu'lle établie, 
ou plutôt devinée par Maxwell. Enfermées dans une 
enceintig les inoh>cules du gaz sont repoussées ]iar les 
molécules des parois et rebondissent sur celles-ci 
suivant les lois des chocs élastiques (i). I me masse 
gazeuse isolée et libre, véritable essaim de molécules, 
tend à se réi)andre dans tout l’espace et à s’_p diffuser 
entièi'ement : mais la gravitation, attraction d’un 
noyau central ]dus dense ou attraction mutuelle des 
particules d'une masse homogène, travaille en sens 
opposé et réussit à maintenir l'essaim ramassé. Le 
premier cas se trouve réalisé dans le soleil et les 
planètes douées d'une atmosjdière; le second le serait 
dans les amas gazeux de certaines nébuleuses sans 
noyaux de condensation. 
Mais, dans l’un et l’autre cas, la théorie cinétique 
j)ermet de ])enser ([u'un certain nombre de molécules 
(I) Nous sommes o))lig(i ici de considérer seulemenl en yros ces hypo- 
thèses. 11 est impossible, i>ar exemple, d'entrer dans la délicate (luestion du 
« glissement aux parois », et dans celle du « choc ». 
