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produite. Or, dans ce cas, le phénomène est soumis à une 
loi énoncée par Laplace lui-même d’abord, reprise ensuite 
par Poisson, qui lui a donné son nom : le produit de la 
pression par le volume correspondant élevé à une puissance 
égale au rapport de la chaleur spécifique du gaz à pression 
constante, C, à sa chaleur spécifique à volume constant, 
c, est une constante : 
c’est la formule de Laplace. Les valeurs de a ainsi 
calculées concordent fort bien avec celles que fournit 
l’expérience directe. Remarquons toutefois avec lord 
Rayleigh (Theory of Sound) que, pour employer en toute 
sécurité cette formule, il faut faire usage d’un son assez 
élevé ; alors seulement la rapidité des vibrations sonores 
sera telle que l’on pourra légitimement concevoir la chaleur 
comme absolument localisée là où la vibration l’a produite. 
On peut donc, à l’aide de la formule de Laplace, calculer 
la vitesse de propagation du son à une température donnée, 
dans un gaz dont on connaît l’élasticité, la densité et le 
rapport des deux chaleurs spécifiques. Mais on peut aussi 
retourner l’application de la formule et s’en servir pour 
calculer le rapport des chaleurs spécifiques d’un gaz dont 
on a déterminé l’élasticité et la densité, et dans lequel on 
mesure la vitesse de propagation du son. Ce dernier élément 
peut dans certains cas être déterminé directement ; le plus 
souvent on n’y arrive qu’en passant par la formule 
dans laquelle »î est le nombre de vibrations correspondant 
c 
c 
pv = C te . 
Dans ces conditions, la formule devient 
a = y\1, 
