l’argon. 
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au son émis, et A sa longueur d’onde, ou la distance à 
laquelle l’ébranlement se propage pendant la durée d’une 
vibration complète dans le gaz soumis à l’expérience. 
Si l’on compare entre eux, à la même température, 
deux gaz qui suivent les lois deMariotte et deGay-Lussac, 
certains termes disparaissent et l’on a : 
a yj A _ / _i_ C / 1 C' 
cl yi'a' V d c ' V d' c 
Si l’on emploie de plus le même son, yj == r,', la formule 
se simplifie encore et devient : 
l 2 d = C . G 
A’ 2 d' c ' c' 
Prenons l’air pour second gaz : d devient égal à 1 ; 
C : c a été trouvé par Rôntgen,Wiillner, Kayser, Jamin et 
Richard égal à 1,41. D’autre part, on a pu trouver, pour 
le gaz que l’on compare à l’air, la densité d' ; il suffira 
donc de déterminer les valeurs A et A' correspondant au 
son émis dans l’air et dans le gaz étudié, pour déduire de 
la formule le rapport des deux chaleurs spécifiques dans 
ce gaz. 
A cet effet, Kundt employait le procédé suivant. Un 
tube de verre porte à une de ses extrémités un couvercle 
en laiton qui se visse sur un anneau mastiqué sur le tube; 
ce couvercle est traversé par une tige de laiton qui y 
glisse à frottement doux et qui est munie à l’intérieur du 
tube d’un bouchon de caoutchouc vulcanisé d’un diamètre 
sensiblement égal au diamètre intérieur de ce tube ; 
l’ensemble de la tige et du bouchon fait office de piston 
et n’a d’autre effet que de permettre de raccourcir à volonté 
la colonne d’air. L’autre extrémité est armée d’un couvercle 
en laiton du même genre, traversé par une tige de verre 
qui porte en son milieu un bouchon de caoutchouc ; le 
couvercle, en pressant ce bouchon contre l’extrémité du 
