l’argon. 
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Quand on veut comparer les vitesses de propagation 
du son dans deux gaz différents, il n’est pas nécessaire de 
recourir deux fois à la même opération : on monte simple- 
ment aux deux extrémités d’une même verge vibrante 
deux tubes semblables, contenant chacun un des gaz à 
étudier. O11 peut également, à l’aide de ce même appareil, 
trouver la vitesse de propagation du son et par conséquent 
aussi, en recourant à la formule donnée plus haut, le rapport 
•des chaleurs spécifiques à pression constante et à volume 
constant, dans la vapeur d’un corps qui n’est pas gazeux à 
la température ordinaire; il n’y a qu’à maintenir le tube qui 
le contient à une température suffisamment élevée. C’est 
ainsi que Kundt et M. Warburg ont pu déterminer le 
rapport - pour la vapeur de mercure et l’ont trouvé égal 
à 1,666. 
Tel est le dispositif qui donne les meilleurs résultats. 
A la rigueur pourtant, il suffit, et c’est même la première 
méthode employée par Kundt, d’enfermer le gaz à étudier 
dans un tube de verre scellé aux deux extrémités et dont 
les parois intérieures ont été saupoudrées de poussière ; 
on fixe alors le tube par son milieu dans une pince et on 
le frotte avec un morceau de laine mouillée. Le tube vibre 
longitudinalement, les extrémités scellées agissent comme 
le disque de caoutchouc dans l’expérience précédente, la 
colonne d’air se segmente et la poussière se porte vers les 
nœuds. Mais les indications sont beaucoup moins nettes, 
parce que les lignes nodales tendent à se produire sous 
forme de spirale, et que la silice pulvérulente, au lieu de se 
rassembler sur les nœuds en minces crêtes transversales, 
les entoure d’un anneau. Pour avoir la demi-longueur 
d’onde, il faudra prendre la distance entre les centres, 
difficiles à trouver avec grande exactitude, de deux 
anneaux consécutifs. 
Le mémoire de lord Rayleigh et M. W. Ramsay ne dit 
pas formellement lequel de ces deux dispositifs a été adopté 
par ces savants, mais un passage semblerait indiquer 
