LES PROPRIÉTÉS ELECTRIQUES DES COLLOÏDES 83 
VI. — La charge électrique Q, d'un granule colloïdal. 
On peut se faire une idée de l’ordre de grandeur de 
cette charge en appliquant la loi de Stokes. Celle-ci, 
ainsi que les expériences directes de Perrin l’ont démontré, 
se vérifie assez bien pour l’action de la pesanteur sur les 
gouttelettes d’une émulsion. On peut donc présumer 
qu’elle n’est pas entièrement en défaut lorsqu’il s’agit de 
la migration d’un granule colloïdal sous l’action d’un 
champ électrique. 
La loi de Stokes nous apprend que lorsqu’une splié- 
rule de rayon r, placée dans un fluide de viscosité r| (1), 
est sollicitée par une force F constante en grandeur et 
en direction, elle se meut dans la direction de cette force 
avec une vitesse constante. 
Or, dans un champ électrique d’intensité H, un gra- 
nule porteur d’une charge Q est entraîné par une force 
égale au produit HQ. Nous connaissons d’ailleurs la vi- 
tesse de certains granules colloïdaux pour un gradient 
c’est-à-dire 
ou encore 
Dans l'équation (4), v représente la vitesse d’écoulement du liquide 
à travers le capillaire, car les molécules distantes de la paroi d’une 
longueur supérieure à z finissent par prendre la vitesse v des molé- 
cules situées à la distance z. 
Cela étant, si on se représente un système colloïdal comme un 
ensemble de petites veines liquides traversant le réseau capillaire 
formé par les granules dispersés, on peut admettre — puisque ces 
granules sont libres — qu’ils se déplaceront par rapport au liquide 
avec une vitesse égale à celle que le liquide aurait par rapport à 
eux s’ils étaient fixes. L’équation (4 bis ) semble donc pouvoir s’ap- 
pliquer non seulement à l’électroosmose mais aussi à la catapho- 
rèse. Elle permet de calculer la différence de potentiel e entre les 
deux phases d’un système colloïdal si on connaît la vitesse de migra- 
tion v des granules, la constante diélectrique K du milieu de disper- 
sion, ainsi que la viscosité r| de ce dernier. 
(1) Voir la définition de ce coefficient dans la note précédente. 
e K H 
v = - 
4 TT q 
(4) 
4 V TT ri 
KH 
(4 ljis ). 
