REVUE DES RECUEILS PERIODIQUES 
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rants moléculaires induits. On sait quel sens a le courant 
électrique produit par changement du flux de force magné- 
tique qui traverse un cadre conducteur. Pendant la varia- 
tion du flux, le cadre se comporte comme un feuillet magné- 
tique qui tend à s’opposer à cette variation. En d’autres 
termes, que le flux augmente, les lignes de force magnétiques 
surgissant du cadre induit lui sont opposées ; qu’il diminue, 
elles surgiront de l’autre face du cadre. Weber raisonna par 
analogie. Dans les corps diamagnétiques, un champ exté- 
rieur, en s’établissant, induirait des courants moléculaires 
de polarité magnétique inverse. Mais tandis que les courants 
d'induction ordinaires cessent avec la variation du flux 
inducteur, les courants moléculaires se maintenaient tant 
que durait le champ extérieur et ne disparaissaient que par 
induction en sens inverse au moment de la cessation de ce 
champ. 
Depuis 1900 l’hypothèse des électrons a été appliquée 
de plusieurs manières par divers savants, J. J. Thomson, 
W. Voigt et d’autres, à l'interprétation du magnétisme. 
La théorie qui jusqu’à présent s’est montrée la plus féconde, 
est celle de P. Eangevin (1904), élargie et perfectionnée par 
P. Weiss (1911). Elle confirme les vues d’ Ampère et de 
Weber ; mais elle en précise remarquablement la portée 
et explique en outre, du moins partiellement, le ferroma- 
gnétisme. 
Rappelons-la ; nous noterons ses succès, ainsi que les 
questions qu’elle laisse encore actuellement sans solution. 
Diamagnétisme. Le modèle atomique généralement adopté 
aujourd’hui est connu des lecteurs : un noyau central élec- 
triquement positif et, tout autour, des électrons négatifs 
tournant en nombre déterminé, avec des vitesses et à des 
distances également déterminées. Chaque électron équivaut 
à un courant fermé sur lui-même dans un cadre sans résis- 
tance électrique, donc à un aimant. Son moment magné- 
tique est dirigé perpendiculairement au plan de l’orbite, 
à partir du centre, et du côté où l’électron tourne dans le 
même sens que les aiguilles d’une montre. La grandeur de 
ce moment est mesurée par la surface de l’orbite multipliée par 
l’intensité du courant ; celle-ci d’ailleurs est le produit de la 
