REVUE DES RECUEILS PERIODIQUES 
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Dans les substances feriomagnétiques les actions mu- 
tuelles sont prédominantes et, même sans champ extérieur, 
elles provoquent une aimantation spontanée. Celle-ci attein- 
drait le degré de saturation absolue, l’orientation uniforme 
de tous les aimants élémentaires, n’était leur brassage con- 
tinuel par la chaleur. Au zéro absolu le champ moléculaire 
amènerait la saturation sans aucun secours extérieur. 
A d’autres températures, P. Weiss a pu déduire de sa 
définition du champ moléculaire et de la relation du moment 
magnétique, fonction notamment du champ extérieur (sup- 
posé nul ici), établie par hangevin, les conditions d’équilibre 
stable des particules aimantées sous la double influence du 
champ moléculaire et de la température. Il réussit ainsi à 
déterminer l’aimantation spontanée des corps ferromagné- 
tiques pour chaque température ; elle diminue au fur et à 
mesure que la température s’élève. Par l’aimantation spon- 
tanée, tant qu’il n’y a pas de champ extérieur, le champ 
moléculaire provoque simplement, au hasard des discon- 
tinuités de la substance, jamais homogène, la formation de 
groupes plus ou moins grands de molécules, orientés de façon 
irrégulière et dont, pour cette raison, la résultante des mo- 
ments magnétiques est nulle. Un champ extérieur oriente 
ces groupes fortement aimantés ; c’est le ferromagnétisme. 
Quand il cesse d’agir, l’aimantation spontanée continue à 
se manifester, au moins partiellement, sous forme de magné- 
tisme rémanent ; c’est l’ hystérésis. 
Au point de Curie, température propre à chaque substance, 
le ferromagnétisme fait place au paramagnétisme. Pourquoi ? 
C’est qu’à cette température il n’y a plus d’aimantation 
spontanée ; en l’absence de champ extérieur, le champ 
moléculaire est nul à partir de cette température. Cette 
considération permit à Weiss de fixer la valeur du champ 
moléculaire en partant de la constante de Curie et du point 
de Curie en température absolue (i). 
définir ce champ, en vertu de considérations énergétiques, comme la 
dérivée partielle négative de l’énergie par imité de masse, U, par 
t , , . au 
rapport a son moment magnétique : H m = — - . 
do 
(i) Soit II,,, le champ moléculaire, O le moment magnétique total, 
