REVUE DES RECUEILS PERIODIQUES 
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du point sur ce plan) par la distance qui sépare cette pro- 
jection de l’axe. Le théorème affirme que ce moment ciné- 
tique est constant si le point n’est soumis à aucune force 
extérieure, ou seulement à des forces parallèles à l’axe fixe. 
Le théorème s’étend à un système de points matériels, le 
moment cinétique du système étant par définition la somme 
des moments cinétiques de ses points. 
Si les électrons ont une masse inerte, ils possèdent un 
moment cinétique par rapport à l’axe autour duquel ils 
tournent. Dans un cylindre de fer doux on peut considérer 
la somme des projections de ces moments élémentaires sur 
l’axe du cylindre : c’est le moment cinétique résultant 
des électrons par rapport à l’axe du cylindre. Aimante-t-on 
le cylindre parallèlement à ï’axe, les aimants élémentaires 
s’orientent ; la projection sur l’axe des moments cinétiques 
des électrons, c’est-à-dire leur moment cinétique résultant, 
grandit. Mais les forces magnétiques mises en jeu équivalent 
à des forces mécaniques parallèles à l’axe du cylindre. Le 
théorème des moments s’applique donc. Si le cylindre est 
libre, un moment cinétique en sens inverse doit compenser 
l’accroissement intérieur du moment électronique résultant ; 
si le cylindre est suspendu à un fil de torsion, il prendra 
une position d’équilibre nouvelle tant que durera l’aiman- 
tation. 
Einstein et de Haas firent leurs expériences sur des 
■cylindres de fer doux suspendus à un fil de torsion suivant 
l’axe d’un solénoïde placé verticalement. 
La déviation simple du cylindre par aimantation eût 
échappé à l’observation. Ils utilisèrent la méthode de réson- 
nance pour provoquer la déviation avec rythme et addition- 
ner les effets des impulsions successives. Ainsi un effort 
minime imprimé à intervalles réguliers à une escarpolette 
l’entraîne à un mouvement de giande amplitude. Les expéri- 
mentateurs choisirent un fil de suspension et des dimen- 
sions du cylindre tels que la période d’oscillation en dehors 
du champ magnétique coïncidât le plus exactement possible 
avec la période du courant alternatif qu’ils dirigeaient dans 
le solénoïde. A chaque renversement du champ inducteur 
le cylindre devait ainsi recevoir une impulsion dont l'in- 
fluence s’ajouterait aux précédentes Les oscillations s’obser- 
