LE PRINCIPE d’inertie 
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opposer de résistance sensible. C’est dans cette hypo- 
thèse que nous allons nous placer désormais. 
Notre préoccupation de ne pas multiplier les supposi- 
tions gratuites devrait nous engager à ne donner aucune 
forme particulière à la masse homogène que nous consi- 
dérons. Néanmoins, les explications devant y gagner en 
clarté et simplicité, nous supposerons cette masse sphé- 
rique. Il serait facile de démontrer que le cas d’une 
masse quelconque se ramènerait à celui d’une masse 
sphérique au point de vue de l’hypothèse que nous cher- 
chons à établir. 
Soient O le centre de la sphère, A le point qu’oc- 
cupe la particule matérielle sollicitée par la force, 
F l’intensité de cette force, e l’angle que fait sa direction 
avec OA, ou son prolongement. Le diamètre de la 
sphère passant par A, et la .direction de la force déter- 
minent un grand cercle de la sphère dont le plan est un 
plan de symétrie par rapport aux atomes convenable- 
ment associés deux à deux. On en déduit immédiate- 
ment que la résultante d’attraction, et celle de sur- 
attraction déterminée par la force seront toutes deux 
situées dans ce })lan. La première sera dirigée suivant 
le diamètre passant par A, et c’est en composant ces 
deux résultantes qu’on aura la résultante d’énergie 
totale qui déterminera le mouvement de A au sein de la 
masse. 
Pour pouvoir calculer etfecti veinent la trajectoire 
d’un atome sollicité par une force donnée, il faudrait 
préciser notre hypothèse. Nous devrions définir la loi 
d’attraction de deux atomes, le coefficient de sur attrac- 
tion, la manière de mesurer l’intensité d’une force. 
Tout cela est inutile étant donné le but que nous nous 
proposons, et nous jetterait d’ailleurs dans le domaine 
de la pure rêverie. Nous nous bornerons donc à l’objet 
de nos recherches. Or, cet objet exige seulement que 
nous établissions notice hypothèse sur de telles hases, 
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