LE PRINCIPE d’inertie 
DJD 
Nous avons ainsi défini le problème de la g'ravitation. 
Il nous resterait à le résoudre, ce que nous nous garde- 
rons d’entreprendre. 
Plaçons d’abord les deux astres dans la région que 
nous avons définie plus haut, et demandons-nous quel y 
sera leur mouvement. Nous avons vu que dans cette 
région une force donnée, qu’on la conçoive comme agis- 
sant directement selon la théorie de la mécanique 
de Newton, ou agissant par l’intermédiaire de la sur- 
attraction résultante selon notre hypothèse, produira 
sensiblement les mêmes mouvements. Donc, dans cette 
région, les lois de Képler et tous les phénomènes astro- 
nomiques seront sensiblement les mêmes dans les deux 
théories. 
Supposons maintenant les deux astres situés dans une 
région, qui par ses dimensions dépasse les limites que 
nous avons assignées à la précédente : alors, pour une 
même force la direction et rintensité de la résultante 
de surattraction varieront avec la question du mobile 
et une trajectoire qui aurait été une ellipse, dans une 
région où la surattraction n’aurait pas varié, devien- 
dra une spirale à raison de cette variation. D’une façon 
générale un astre gravitant autour d'un centre 
d’ attraction décrira une spirale. 
Tous ces résultats paraissent conformes aux idées des 
savants modernes. Nous l’avons vu, ils répugnent de 
plus en plus à croire aux mouvements réversibles. 
Toutes les forces qu’ils étudient, en dehors de l’attraction 
newtonienne, leur apparaissent comme irréversibles. 
Ils ont été amenés par là à soupçonner que la gravita- 
tion était de même nature, et que le mouvement pro- 
duit par cette force, tel qu’il résulte de la loi de Newdon, 
n’était que la première approximation d’une loi plus 
générale définissant un mouvement irréversible. C’est 
en particulier l’opinion de M. Grémieu, et notre hypo- 
thèse confirme pleinement cette manière de voir. 
