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donc implicitement que p ne puisse devenir infini. Dès lors, dans 
la discussion de cette formule, on peut bien faire croître p indé- 
finiment. et montrer que p' tend vers f ; mais on 11e peut tirer de 
la formule quep' = f quand les rayons incidents tombent sur le 
miroir parallèlement à l’axe principal ; ce cas doit être traité à 
part. Le foyer F n’est pas un point limite dont le foyer conjugué P 
s’approche indéfiniment sans pouvoir l'atteindre, mais un der- 
nier point non dépassé, et cette circonstance réclame en toute 
rigueur une construction et un examen spécial. La même diffi- 
culté se présente plusieurs fois. Si, dans le cas actuel, la formule 
répond bien à la question mal posée, on peut dire que c’est par 
hasard ; et il est utile d’en avertir les débutants. 
Une faute d’impression, bien évidente, s’est glissée à la page 
470, ligne 13 : an lieu de sin i = sin r on lira sin i — n sin r. 
Il faut remarquer, dit M. Branly en parlant du phénomène de 
la réflexion totale, que sous toute incidence inférieure à L (inci- 
dence correspondante à l’angle limite), une partie du rayon inci- 
dent est réfléchie à la surface de séparation, l’autre partie est 
réfractée. Pour une même intensité du rayon incident, la portion 
réfléchie et la portion réfractée, avec deux mêmes milieux — air et 
eau par exemple — varient avec l’incidence. L’intensité de la por- 
tion réfléchie devient notable pour des incidences voisines de 
l’angle limite, tandis que la portion réfractée dans l’air est très 
faible. Pour des incidences égales et supérieures à l’angle limite, 
la réflexion est totale. „ Cette remarque très juste n’est pas 
inutile : plusieurs traités parlent de la réflexion totale comme si 
ce phénomène succédait brusquement à la réfraction dès que 
l’incidence limite est atteinte. 
Plus loin nous lisons, dans le chapitre consacré aux instruments 
d’optique: “Une lunette astronomique peut servir non seulement à 
observer des objets éloignés, mais aussi à fixer leur direction. La 
ligne de visée est Y axe optique ; c’est une ligne joignant dans la 
lunette le centre optique de l’objectif au point de croisement des 
deux fils du réticule. „ Le centre optique n’a la propriété qu’on 
lui suppose ici que dans la lentille théorique, infiniment mince. 
Dans les objectifs pratiques, il y a bien un centre optique, mais 
le rayon qui y passe après s’être réfracté à son entrée dans la 
lentille, sort de celle-ci non pas en suivant le prolongement de sa 
direction primitive, mais parallèlement à cette direction. La ligne 
joignant dans la lunette ce centre optique de l’objectif au point 
de croisement des fils du réticule fait donc un angle avec la 
