LA LOI DE COULOMB 
1(33 
d’ordre expérimental obligent de s’arrêter, l’écart dimi- 
nuerait toujours davantage et qu’à la limite, c’est-à-dire 
pour des dimensions nulles des sphères, en d’autres 
termes pour des points électrisés, il serait rigoureuse- 
ment nul. 
Si telle est la portée de la démonstration de Coulomb, 
on aperçoit du même coup les raisons qui empêcheront 
toujours qu’on ne lui donne la rigueur démonstrative 
nécessaire. Il devient dès lors illusoire de s’entêter à 
chercher des perfectionnements du côté des procédés 
de mesure des forces électriques, dans le chimérique 
espoir de trouver la loi de Coulomb vérifiée sur de 
petits conducteurs. Si on la vérifiait exactement avec 
un appareil assez précis, on serait, au contraire, sûre- 
ment victime d’une illusion. 
Nous laissons au lecteur le soin d’adapter au cas de 
la balance magnétique la critique détaillée que nous 
venons de faire subir à la balance électrique. Cer- 
taines causes d’erreur y subsistent sans changement, 
telle la parallaxe dans la lecture des angles. D’autres, 
comme le changement de distribution, y sont rempla- 
cées par des sources d’incertitude équivalentes, notam- 
ment la difficulté de déterminer le point d’application 
de la résultante des forces magnétiques. Au surplus, le 
détail de la discussion importe peu ici, puisque la 
méthode est identique à celle de la balance électrique et 
qu’elle comporte la même impossibilité radicale d’arri- 
ver à une démonstration rigoureuse. 
Pour ne pas donner un développement exagéré à 
notre travail, nous renoncerons d’ailleurs par la suite à 
envisager la loi de 'Coulomb dans son application aux 
phénomènes magnétiques. Contentons-nous de dire 
qu’elle peut être démontrée d’une manière satisfaisante 
par des méthodes indirectes, dont celle de Gauss par 
la déviation d’une boussole au moyen d’un barreau 
aimanté fournit un bon exemple. 
