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sant. C’est même très peu, puisque dans d’autres 
questions l'idée de fluide se montre tout à fait inadé- 
quate. Il faut donc que nous trouvions une interpréta- 
tion assez générale pour s’adapter, s'il est possible, à 
toutes les hypothèses particulières qu’on peut faire sur 
la nature de l’électricité. 
Nous en obtenons une qui répond à cette condition si 
nous considérons l'expérience comme démontrant, dans 
ce cas particulier, que deux masses électriques réunies 
produisent une action égale à la somme de leurs actions 
respectives quand elles agissent séparément. C’est là un 
principe très important, implicitement admis autrefois 
dans un grand nombre de raisonnements, et mis en 
lumière dans les travaux plus récents sous le nom de 
principe de la superposition des états électriques. On 
lui donne une forme plus générale en considérant sur 
une masse donnée, l’unité positive par exemple, l'action 
résultante de plusieurs autres conducteurs chargés. Si 
pour une valeur donnée des charges de ces conducteurs, 
l’action est /j, dans un autre état /' 2 , dans un troisième 
/’ 3 , etc., la force F dans le cas ou l'on donnerait à la 
fois toutes ces charges aux divers conducteurs, sera la 
résultante de /j, /‘ 3 ,... 
Or, ce principe n’est nullement évident, et il n’est 
pas une conséquence de la définition de la masse élec- 
trique au moyen de la force. En effet, rien à priori ne 
s’oppose à ce que deux états électriques superposés 
réagissent l'un sur l'autre de manière que la force dans 
ce nouvel état soit différente de la simple résultante. La 
définition de la masse nous obligerait de dire alors que 
les masses ne s’ajoutent pas algébriquement, puisque les 
forces ne le font pas. 
( Comparons maintenant le principe de la superposition 
des états électriques à l’expérience en question. Dans la 
première mesure, avant le contact, on avait deux états 
électriques identiques superposés, si l’on admet comme 
