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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES 
En combinant le fait <le la répartition superficielle de 
l’électricité sur un conducteur avec le théorème de 
Faraday sur l’influence, autre fait expérimental facile 
à vérifier, on peut faire un pas de plus. Rappelons 
d'abord le sens du théorème. Quand une enveloppe 
conductrice entoure complètement une masse élec- 
trique, elle se couvre par influence de deux charges 
exactement égales en valeur absolue à la niasse 
influençante. L’une, de signe contraire à celui de cette 
masse, est tout entière sur la face interne, l’autre, de 
signe concordant, sur la face externe exclusivement. 
Si l’on met au sol l’enveloppe influencée, la charge de 
signe concordant passe entièrement à la terre, et l’équi- 
libre entre la masse influençante et la couche de siane 
o 
opposé répandue sur la face interne de l’enveloppe ne 
subit aucune modification. 
De là M. L. Graetz (1) tire l’argument suivant : 
Considérons deux sphères conductrices concen- 
triques. Soit sur la sphère intérieure une charge + E. 
Par conséquent, la sphère creuse aura une charge — E 
sur sa face interne, et les deux charges, par raison de 
symétrie, auront une distribution uniforme. Si notre 
résultat est correct, nous devons avoir toujours sur la 
sphère extérieure la même quantité — E avec une dis- 
tribution invariable, si petite que soit la sphère influen- 
çante, pourvu qu’elle reste chargée de -f- E et concen- 
trique avec l’autre. Le potentiel en tout point de l’espace 
est qp = U + Y, Y étant le potentiel dû à la couche — E, 
V celui de la couche + E. Mais V reste invariable, si 
petite que soit}. la sphère intérieure. D’où il suit que le 
potentiel U d’une sphère chargée est indépendant de 
(1) Handbuch der Pliysik, par A. \\ inkelmann, t. IV, pp. 43 el suiv.,4‘ édit. 
— M. Graetz n’emprunte pas l’un et l’autre fait à l’expérience, comme on le fait 
ici pour donner à la fois une forme plus simple et une base plus solide au 
raisonnement. 
