LA LOI DE COULOMB 
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son rayon R. Or, cela ne peut avoir lieu que pour la loi 
de Coulomb. 
M. Graetz calcule ensuite le potentiel U pour un 
point situé en dehors de la sphère, en lui donnant la 
forme la plus générale d’une fonction de la distance r 
des masses agissantes à ce point, et il montre que l’ex- 
pression obtenue ne peut être indépendante de R que si 
la fonction potentielle est de la forme «+ - y et par suite 
la force de la forme —, . 
r 
Le progrès, par rapport à la marche de Laplace et 
Bertrand, saute immédiatement aux yeux. La force est 
considérée, cette fois, sur un point en dehors de la 
sphère agissante, et, par conséquent, dans le milieu dié- 
lectrique. Il y a lieu, cependant, d’insister sur ce point, 
que M. Graetz ne traite pas encore assez explicitement. 
Pour calculer le potentiel, on fait la somme des rap- 
ports de la charge présente sur chaque élément de la 
surface à sa distance au point choisi. Or, la moitié envi- 
ron des directions de ces distances traversent la sphère, 
et, par conséquent, on semble admettre encore ici que 
la force suit la même loi â l’intérieur des conducteurs et 
dans le diélectrique. Mais, pour lever cette difficulté, il 
nous suffira d'invoquer une seconde fois le fait que 
le potentiel est indépendant du rayon- de la sphère. Nous 
ferons donc décroître indéfiniment le rayon R de la 
sphère intérieure de manière â réduire la surface char- 
gée à un simple point électrisé. A la limite, nous nous 
trouvons alors précisément dans les conditions du 
postulat de Coulomb, et nous obtenons bien l’action 
entre deux points électrisés séparés par un diélectrique 
homogène. 
Avec une dernière restriction pourtant, et une res- 
triction peut-être très gênante. La démonstration sup- 
pose la charge inductrice + E ainsi que la charge 
