LA LOI DE COULOMB 
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Allons plus loin. Si nous supposons à l’enveloppe 
extérieure qui subit l’influence une forme quelconque, 
ainsi qu’à l’enveloppe intérieure, si même nous suppo- 
sons à l’intérieur plusieurs masses électriques non 
communicantes, de signe quelconque, le théorème de 
Faraday nous apprend encore que la quantité induite à 
l’intérieur de l’enveloppe reste toujours égale en valeur 
absolue à la somme algébrique des quantités induc- 
trices, et qu’elle est de signe contraire. Donc, encore 
une fois, toutes les lignes de force qui correspondent à 
l’excès des charges inductrices d’un certain signe sur 
celles de signe opposé, c’est-à-dire à leur somme algé- 
brique, se terminent à la surface fermée du conducteur 
inHucncé et cela quel que soit son éloignement, et quelle 
que soit la répartition des masses dans son intérieur. 
Toutes ces lignes seront coupées par une surface 
fermée qui enveloppe l’ensemble des masses inductrices, 
et comme leur nombre, c’est-à-dire le flux, est indépen- 
dant de la distance, il donne toujours au total la même 
somme que si toutes les masses influençantes se trou- 
vaient au centre d’une sphère. Il vaut toujours 4ttM. 
C’est le théorème de (fauss. Si nous considérons ensuite 
le cas d’une surface qui ne contient aucune masse élec- 
trique, il suffît de remarquer que les tubes de force la 
traversent deux fois sans modification du flux. Le flux 
à l’entrée est donc égal au flux à la sortie, et comme, 
par convention, on donne à la composante normale de 
la force le signe + quand elle est dirigée vers l'extérieur, 
le signe — quand elle l’est vers l’intérieur, ces tlux 
donnent une somme algébrique nulle. 
L’emploi du théorème de Gauss dans le but d’en tirer 
le postulat de Coulomb demande encore quelque atten- 
tion. M. Pellat se contente du raisonnement suivant. 
Appliqué à une sphère, le théorème donne 4nr 2 Kqp = 4Trm 
d’où cp =j^p, cp étant l’intensité du champ, définie par 
