LA LOI DE COULOMB 
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sphère intérieure. Sur cette sphère, en chaque point et 
à chaque instant de la variation, il y a une force attrac- 
tive vers le dehors inversement proportionnelle au 
carré du rayon. 11 est clair que le résultat serait le 
même dans l'hypothèse d’une force répulsive émanée 
du centre et suivant la même loi de l’inverse du carré. 
La remarque de M. G raetz sur le théorème de Fara- 
day nous fournit aussi la démonstration très simple, 
annoncée plus haut, du théorème connu qu’une sphère 
agit sur un point extérieur comme si toute sa masse 
était réunie au centre. En effet, nous en tirons directe- 
ment qu’elle agit de cette manière sur tout point appar- 
tenant à une surface sphérique concentrique, parce 
qu’alors les lignes de force en dehors de la sphère inté- 
rieure ne varient pas, quel que soit le rayon de cette 
sphère. Donc, dans tous les cas où les lignes de force 
ne cesseront pas d’être réparties uniformément sur la 
surface, la sphère agira comme un point unique de 
même masse situé en son centre. Or, c’est ce qui a lieu 
dans l’action d’une sphère sur un point extérieur, 
quand le point est assez éloigné et sa charge assez 
faible. Gela ne peut d’ailleurs avoir lieu qu 'approxima- 
tivement, à cause de la mobilité des charges le long de 
la surface conductrice, contrairement à ce qui s’ob- 
serve dans le problème correspondant de la gravita- 
tion. Le théorème n’est donc rigoureusement exact que 
dans le cas des sphères concentriques. 
3. — Méthode de M. W.-H. Bragg (1) 
On sait que Maxwell, pour achever de préciser le 
concept des lignes de force et le rendre plus apte au 
traitement mathématique, a supposé que la force exis- 
tait dans le milieu diélectrique sous la forme d’une 
(l) Philosopii ical Magazine, t. 34 (1892), p. 18. 
III e SÉIIIE. T. XI. 
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