LA LOI DE COULOMB 
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ments correspondants suivant le rayon sont en raison 
inverse du même carré. Or, le déplacement suivant le 
rayon est précisément ce qui représente ici la force 
élastique. 
Cependant il faut observer que cette remarque, 
pas plus que le raisonnement de Bertrand et celui de 
M. Pellat, ne nous donne pas encore directement la loi 
de l’action d’un point électrisé sur un autre. Mais la 
théorie de Maxwell, en transportant dans le milieu le 
siège de l’énergie électrique, va nous donner le moyen 
de combler cette lacune. Nous suivrons la marche indi- 
quée par M. Bragg, en la modifiant un peu pour la 
rendre tout à fait élémentaire. 
Soit donc un point de charge Q, c’est-à-dire une 
accumulation de l'excès Q du fluide électrique en ce 
point. Tout autour, le fluide sera repoussé uniformé- 
ment suivant les surfaces .de sphères successives 
concentriques, de telle sorte que sur chaque sphère le 
volume déplacé soit Q et par suite qu'à la distance r le 
déplacement normal soit 7—5 . Si nous appelons E la 
force élastique produite dans un déplacement normal égal 
à i subi par l’unité de volume, nous aurons pour 
le déplacement Mais cette force élastique n'est 
pas la seule à laquelle le milieu soit soumis à la distance 
r. En effet, toutes les sphères extérieures à celle de 
rayon r ajoutent leur poussée à l’action de celle-là, et, 
par conséquent, la force totale à la distance r, que 
nous pouvons appeler la pression en ce point, est don- 
née par la somme des produits du déplacement normal 
par la force élastique correspondante, considérés le long 
d'un rayon de la sphère depuis la distance r jusqu’à l'in- 
fini. Ce n'est qu’à l’infini, en effet, que la force élastique 
et le déplacement s’annulent. Mais la force variant avec 
