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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES 
existait dans le champ une force de cette nature. On 
reconnaît la loi de Coulomb. L’expression ordinaire 
du potentiel se trouve ensuite, sans aucune peine, en 
remplaçant Q 2 par l’unité positive dans l’expression du 
travail — . 
Nous voici donc enfin en possession d’une démonstra- 
tion complète et rigoureuse de la loi de Coulomb pour 
le cas des attractions. Pour passer de là au cas des 
répulsions, nous pouvons ou bien utiliser la remarque 
faite plus haut concernant l’équivalence entre les forces 
répulsives mutuelles supposées entre les éléments d’une 
charge qui couvre un conducteur et les forces attrac- 
tives qui sont considérées comme agissant actuellement 
sur eux du dehors; ou bien, plus simplement, recourir 
à l’égalité de la tension suivant les lignes de force et de 
la pression perpendiculairement à ces lignes. Celle-ci 
correspond aux répulsions entre éléments d’une même 
charge sur le conducteur. 
Il est possible de simplifier davantage le raisonnement 
deM. Bragg. On peut d’abord se dispenser decalculer 
effectivement la pression résultante en un point à la 
distance r du centre, en remarquant que chacun des 
termes de la somme limite qui la représente, étant le 
produit d’une force par un déplacement suivant sa direc- 
tion, exprime par cela même le travail nécessaire pour 
faire varier le rayon, ce qui donne immédiatement 
l’expression de la force. Pour passer de là au cas de 
deux sphères extérieures l’une h l’autre, considérons 
un ensemble de n points placés symétriquement à des 
distances égales du point central chargé de + Q, et 
portant chacune la n tème partie de la charge — Q. 
( )n supposera ces points assez nombreux pour que le 
théorème de Faradav reste applicable. Entre la masse 
E Q Q 
ITT/' 
x - 
+ Q et chacun de ces points la force sera alors - 
puisque les rt points se partageront la totalité du liux 
