LA LOI DE COULOMB 
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issu de + Q. Enfin, en réduisant davantage le nombre 
des points, pourvu que tout autre conducteur soit suffi- 
samment éloigné pour n’absorber aucune partie notable 
du flux, on finira par appliquer la même formule au cas 
de deux points seulement dont dépendra le champ tout 
entier. 
4. — Vérifications partielles 
Il nous faut dire encore quelques mots de certains 
cas particuliers qui se prêtent à des comparaisons com- 
modes entre les résultats du calcul basé sur le postulat 
de Coulomb et les mesures expérimentales. Ce sont des 
confirmations et posteriori qui, à elles seules, ne suffi- 
raient pas à justifier le postulat, parce qu’elles ne 
prouvent pas par elles-mêmes l’impossibilité d’une con- 
formité également satisfaisante avec les conclusions de 
toute autre loi. Elles ne permettent pas d’ailleurs de pré- 
ciser d'avance dans quelles conditions générales l’emploi 
de la loi sera légitime. Mais, sous le bénéfice de ces 
réserves, on doit leur attribuer une valeur très sérieuse. 
Jointes aux simples probabilités que donnent, comme 
nous l’avons vu, les anciennes tentatives de démon- 
stration directe, elles ont inspiré longtemps assez de 
confiance pour qu’on n’ait pas hésité â en faire le 
fondement de toute la théorie de l’électrostatique. Nous 
ne nous occuperons ici que de celles qui consistent dans 
la mesure de forces d’attraction ou de répulsion résul- 
tantes calculées au moyen de la loi de Coulomb. Elles 
auront l’avantage de nous permettre de grouper les 
diverses tentatives faites par les anciens observateurs 
pour découvrir la loi des actions électriques. 
Soit un disque circulaire plan électrisé uniformément, 
et la masse électrique + 1 en un point P situé sur la 
perpendiculaire au centre, â la distance D de la surface. 
On démontre, au moyen de la loi de Coulomb, que la 
