REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES 
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force au point P est exprimée par le même nombre que 
l'angle solide w sous lequel le disque serait vu de ce 
point, multiplié par la densité u. On a donc F = wcr. 
L’angle solide étant mesuré par l'aire de la portion 
de la surface de la sphère de rayon unité interceptée 
par le cône mené du point P comme sommet et du 
disque comme base, on trouve sans difficulté que 
uu = ‘glT 
1 - 
D_ 
\ 
="j . r étant le rayon du disque 
Quand le point P est très près de la surface du disque, 
ou, en général, quand D est petit par rapport à /*, l’angle 
solide est sensiblement égal à 2tt, et la force à 2ncr. 
Dans un condensateur plan tous les points d'une charge 
égale à celle du disque et répandue sur une surface 
égale, celle de la seconde armature, sont soumis à la 
force 2 tt(j. De plus, la distribution, loin des bords, 
reste uniforme, et les tubes de force sont rectilignes 
et parallèles (1). Dans ce cas, la résultante est donnée 
par la somme des actions d'un des plateaux sur 
chacun des éléments de la charge de l'autre. Inutile 
d’entrer dans le détail du calcul; tous les traités le 
donnent en décrivant l’électromètre Thomson, dans 
lequel se trouve réalisée cette disposition. La valeur de 
la force totale est 
VS 2 
8ire 2 ’ 
S étant la surface du plateau 
mobile (entouré d'un anneau de garde qui prolonge son 
plan, afin d’éliminer la perturbation des bords), A la 
différence des potentiels, e la distance des deux plateaux. 
L’électromètre de Thomson peut servir de deux 
manières à la .vérification de la loi de Coulomb. Si les 
plateaux sont en communication avec des sources d’élec- 
tricité assez abondantes pour maintenir constamment 
le même potentiel, la formule ci-dessus montre que les 
(I) Nous avons donné dans la Revue, t. XI. N III, p. 125 : Les Fantômes élec- 
trostatiques sur les plaques sensibles, une image d’un champ semblable 
obtenue directement. 
