LA LOI DE COULOMB 
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plète. Leur combinaison seule donne une base solide 
aux méthodes de MM. Graetz, Pellat et Bragg. 
Mais il faut remarquer encore que le champ d'appli- 
cabilité de la loi dépend du degré de précision atteint 
dans la démonstration expérimentale de ces deux pro- 
priétés. Il est donc possible que la loi exacte ait une 
forme plus compliquée que l’inverse du carré des dis- 
tances, mais, en tout cas, elle s’en éloigne fort peu 
chaque fois qu'il s’agit de l'action résultante sur des 
masses finies et à distance finie. Pour de très petites 
niasses considérées à des distances évanouissantes, on 
serait peut-être obligé d’ajouter des termes contenant 
des puissances supérieures de la distance, comme on doit 
compléter par des termes semblables la loi de Mariette, 
celle des chaleurs spécifiques, des dilatations, etc., pour 
leur donner toute la généralité dont elles sont suscep- 
tibles. Et c’est peut-être ce qui pourra se présenter dans 
l’application actuellement tentée du postulat de Cou- 
lomb aux ions de la théorie électronique. Là, en effet, 
nous avons affaire à des masses d’un ordre si différent 
de celui pour lequel la loi de Coulomb s’est montrée 
valable qu’il n'y aurait pas lieu de s’étonner de la trou- 
ver en défaut. Ou plutôt, faut-il bien dire qu’elle serait 
prise en défaut? Elle n’est point faite pour ces cas, et 
elle n’en garderait pas moins toute sa valeur pour 
l’ordre de phénomènes auquel elle s’applique. Il suffi- 
rait alors d’expliciter cette restriction en lui donnant, 
par exemple, cette forme : entre des masses de dimen- 
sions comparables à leurs distances, les forces électri- 
ques élémentaires sont en raison inverse du carré des 
distances. 
Y. SCHAFFERS, S. J. 
