LES DIMENSIONS DES ÉTOILES 
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sauf en A,, ont parcouru, depuis les fentes, des chemins 
inégalement longs ; issus de la même source, ces rayons 
interfèrent. En tout point où la différence de chemins 
est un multiple exact de la longueur d’onde et en A t 
où elle est nulle, les ondes se renforcent, on le sait : le 
point est brillant. En tout point où la différence est un 
nombre impair de demi-longueurs d’onde, les vibrations 
se neutralisent et l’éclairement est nul. Partout ailleurs 
il est plus ou moins vif, suivant que la différence de par- 
cours se rapproche plus ou moins d’un nombre entier de 
longueurs d’onde. 
Il y a donc relation entre la position des points lumi- 
neux ou obscurs et la longueur des ondes employées. 
C’est ce qui a permis de calculer la distance angulaire, 
par rapport au centre de symétrie des fentes, de deux 
points de même éclairement ; elle a pour valeur X/d, où 
X est la longueur d’onde et d l’écartement des fentes, 
que nous appellerons dans la suite Yinterfenle. La distance 
angulaire entre une frange brillante et une frange obs- 
cure — nous dirons désormais Yinlerfrange — a pour 
valeur X/2 d. On pourra donc la diminuer à volonté 
pour peu qu’on dispose d’interfentes suffisants. 
Supposons maintenant que la source S t soit transpor- 
tée en un point quelconque S 2 , sans modifier la position 
des fentes. La frange brillante centrale, pour laquelle 
la différence de chemins entre les rayons concourants est 
nulle, vient de A t en A 2 , se déplaçant d’un angle égal 
à celui dont a été déplacée la source lumineuse. Il en suit 
que lorsqu’on dispose à la fois deux sources ponctuelles 
de même intensité en deux points également distants 
du centre des fentes et formant avec lui un angle D, 
il se forme deux systèmes semblables de franges, décalés 
du même angle. Si — hasard ou ingéniosité ! — l’angle 
d’écart des sources avait précisément la valeur de l'in- 
terfrange angulaire X/2 d, toute frange, lumineuse ou. 
obscure, due à la seconde source se superposerait à une 
