376 
REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES 
frange, obscure ou lumineuse, due à la première, et plus 
aucune ne se distinguerait : le champ serait uniformément 
éclairé. 
Ce résultat peut être appliqué aux sources étendues. 
Le système de franges cesserait de se distinguer, 
disions-nous, parce que lui serait superposé un autre sys- 
tème produit par un point lumineux distant de \ /2 d. 
Il pourrait donc y avoir oblitération des franges dans le 
cas d'une source, étendue si à chacun de ses points en 
correspondait un autre, et un seul, à cette distance 
angulaire. Tel serait évidemment le cas d'une source 
rectangulaire dont les côtés seraient parallèles aux deux 
fentes et dont les bords extrêmes feraient avec le milieu 
de l’interfente un angle \/d. Ce serait non moins évidem- 
ment le cas si ces mêmes bords faisaient avec le centre O 
des angles de 2 \ /d, 3 \ /d... 
Dès 1890, la loi fut soumise à l’expérimentation par 
le professeur Michelson. La longueur d'onde était de 
0,55 micron, l’interfente de 45 mm. Comme source, on 
employait une fente de largeur réglable, placée à 10 mètres 
des fentes. Les franges, d’abord très nettes pour une source 
très fine, devinrent moins distinctes quand la source 
avait 8 centièmes de mm. de largeur ; à 1 4 centièmes, elles 
s’estompaient entièrement. Si l’on continuait à élargir 
la fente-source, les franges reparaissaient clairement 
quoique sur fond plus brillant, pour s’évanouir à nouveau 
et reparaître à intervalles réguliers des ouvertures de la 
source. L’expérience était concluante et l'on admit que 
la largeur angulaire d’une source rectangulaire dont les 
franges s’oblitèrent pour un écartement d des fentes est 
donnée par la formule D = n \/d, où n est l’ordre de dis- 
parition. 
Telle quelle, la loi ne pouvait encore être appliquée aux 
étoiles, car elles ne réalisent pas parfaitement les condi- 
tions de l'expérience. Elles ne présentent pas en effet 
