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REVUE DES QUESTIONS SCIENTIFIQUES. 
En effet, cette protection se fait sentir à partir du 
moment où ce point N (fig. 2 ) commence à être plus rap- 
proché de l’extrémité P de la tige que de la surface du 
sol. A ce moment l’espace menacé est limité par une 
sphère de centre N et de rayon NP, tangente au sol en 
S ; et il est aisé de voir que les sphères dangereuses 
suivantes, N marchant vers la tige, n’empièteront pas 
sur le volume de révolution ayant la tige pour hau- 
teur, R — y/ 2 HA— /P pour rayon à la hase, et pour géné- 
ratrice l’arc de cercle PS. Tel est donc l’espace effective- 
ment protégé par une tige mousse. 
Dans le cas extrême le plus défavorable, où la hauteur 
H du nuage est égale à la hauteur h de la tige, l’espace 
protégé se réduit au volume de révolution ayant h pour 
hauteur et pour rayon à la base, et pour génératrice un 
quart de cercle PS, de même rayon, tangent à la tige et 
au sol (fîg. 3). 
Traçons la corde PS (fîg. 2 ). En reprenant les considé- 
rations qui précèdent, on montrera sans peine que le 
volume engendré par le segment PMS et qui, ajouté à 
l’espace effectivement protégé, donne le cône de révolution 
dont la hauteur est h, le rayon de la base R - 2HA-/r , 
et la génératrice la corde PS, contient les points de 
l’espace qui bénéficient temporairement, mais non con- 
stamment, pendant le passage du nuage sur la région du 
paratonnerre, de l’action protectrice de la tige. Nous 
verrons plus loin que c’est ce cône que l’on s’est habitué à 
considérer comme la limite de l’espace constamment pro- 
tégé ; et si les valeurs données au rayon de sa base ont 
varié, c’est vraisemblablement, entre autres raisons, parce 
que les observations des coups de foudre qui les ont four- 
nies se rapportaient à des nuages orageux de différentes 
hauteurs H. 
Mais le paratonnerre de Franklin n’est pas une simple 
tige élevée ; la pointe qui le termine et dont nous avons 
