ESSAI SUR LES PxVRATONNERRES. 
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fait abstraction jusqu’ici tend à augmenter son action pro- 
tectrice. 
On sait que la loi de distribution de l’électricité à la 
surface des conducteurs est la même que celle du flux de 
chaleur. Or un corps d’une forme voisine de l’ellipsoïde et 
maintenu à une température constante laisse s’échapper, 
par chacun des éléments de sa surface, une quantité de 
chaleur d’autant plus grande que la courbure est plus pro- 
noncée et que l’élément voit une plus grande portion de 
l’espace. La densité électrique sera donc aussi d’autant 
plus grande que la courbure de la portion de la surface du 
conducteur sera plus grande. Elle devient excessive sur 
une pointe ; et c’est dans sa direction, où la résistance est 
moindre et la tension plus élevée, que la pression électro- 
statique sollicite surtout les électricités contraires à se 
recombiner. De là ce fait d’expérience très facile à consta- 
ter : une pointe attire la décharge, quand elle ne la pré- 
vient pas ; en d’autres termes, la décharge va à la pointe 
plutôt qu’à un conducteur plus rapproché, mais à la 
surface duquel la tension électrique est moindre. 
Considérons un paratonnerre à pointe BP (fig. 4), de 
hauteur A, et donnons encore aux couches atmosphériques 
qui l’entourent une constitution parfaitement uniforme. 
Soient N un point d’un nuage orageux, de hauteur H, et 
NS la perpendiculaire abaissée de ce point N sur le sol 
horizontal. La protection du paratonnerre, par rapport à 
N, se fait sentir à partir du moment où la valeur du rap- 
port N P : NS commence à être inférieure à une certaine 
limite K, plus grande que l’unité ; ou plus généralement : 
le paratonnerre soustrait à chaque instant aux atteintes 
de la décharge les points de l’espace dont la distance au 
point N surpasse NP ; K. L’espace menacé est donc 
limité, à chaque instant, par une surface sphérique de 
centre N et de rayon NP : K. 
Supposons que le point N se meuve horizontalement 
dans le plan vertical de la tige ; prenons pour axe des x 
