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s'est pas rigoureusement maintenue dans toutes ces expé- 
riences : elle a varié avec la forme plus ou moins aiguë de 
la pointe servant de paratonnern', et avec la forme des 
corps que l’on cherchait à protéger, c’est-à-dire avec la 
tension électrique aux différents points do leur surface. 
Pratiquement donc, la valeur du rapport K est essentiel- 
lement variable : elle dépend, pour un paratonnerre donné, 
de la forme des corps voisins et do la tension électrique à 
leur surface. Tout corps présentant une arête, un angle, 
etc., agit à la façon d’une pointe, et diminue la protection : 
il est bien près d’être atteint par rétincelle dès qu’il lance 
un effluve vers le nuage. 
Après avoir étudié ainsi le mode d’action et la valeur 
protectrice d’un paratonnerre à pointe unique, il était 
commandé de faire les mêmes recherches sur les paraton- 
nerres à pointes multiples. Nous l’avons commencé; 
et ces premiers essais nous ont montré X action préventive 
très énergique qu’ils exercent. La sphère supérieure se 
décharge spontanément, et il devient difficile d’en faire 
jaillir l’étincelle. 
Pour bien observer le phénomène, il faut travailler en 
chambre obscure. On met sur la règle mobile un corps 
éminent quelconque, et on dispose les choses de manière 
à ce qu’il soit frappé. Derrière lui on élève un paratonnerre 
à trois pointes, par exemple; puis, lentement, on avance 
la règle. Les étincelles frappent d’abord sans interruption; 
mais bientôt le paratonnerre lance ses effluves, et les étin- 
celles disparaissent. Si, dans cette position, on couvre 
deux des pointes du faisceau, les étincelles jaillissent de 
nouveau. D’ailleurs, au premier coup d’œil, il est évident 
que chacun des trois effluves qui déchargeaient tantôt la 
sphère ne le cède ni en ampleur, ni en vivacité, ni en 
intensité lumineuse, à l’effluve unique actuellement impuis- 
sant à arrêter l’étincelle. 
Ce n’est donc point cet effluve divisé en trois, c’est 
plutôt trois fois cet effluve que lance le paratonnerre triple. 
