RADIATIONS ET QUANTA 
77 
« Cela suppose toutefois, ajoute Poincaré, l’exactitude 
de la formule 
u v dv — u\d\ = kv~Ydv 
(où u v dv est l’énergie de rayonnement comprise entre les 
fréquences v et v + dv, où k est un cc efficient numérique 
et où Y représente l’énergie moyenne des résonateurs de 
longueur d’onde X) et, sur ce point, des doutes restent per- 
mis puisque M. Planck n’a pu l’établir qu’en s’appuyant 
sur les principes de l’ Électrodynamique classique que sa 
théorie a précisément pour objet de remplacer . 
Je n’entrerai pas dans la discussion des raisons et des 
restrictions mises en avant par Poincaré. 
Je ferai seulement observer que l’équat on (1) exprime 
une équivalence énergét : que de certains systèmes. Elle ne 
prouve pas l'existence réelle des éléments qui constituent 
l'équivalence. Une vibration rectiligne polarisée est ciné- 
matiquement équivalente à deux vibrations circulaires 
inverses d’égale amplitude et de même période. Un 
vecteur est géométriquement équipcllent à une infinité 
de systèmes de vecteurs. On substitue un système à l'autre 
suivant les besoins ou la commodité. Rien n’oblige à 
admettre un système préférablement à l’autre ou à un 
troisième toujours possible. 
La seule question importante pour le physicien est la 
suivante : 
Dans l’hypothè&e posée par Planck et admise par Poin- 
caié, comment pouvons-nous représenter le mécanisme 
de l’émission ? 
L'énergie radiée par un o<c dateur est proportionnelle 
au carré de son amplitude. Les radiateurs inertes ont, 
par définition, une ampliti de nulle ; les radiateurs à un 
quantum hv ont une amplitude représentée par 1, les 
radiateurs à 2, 3,.. n quanta ont une amplitude représentée 
par \/Y \/ 3 , \ 77 . Il n'y a pas de radiateurs de celte fréquence 
ayant des amplitudes intermédiaires. 
