RADIATIONS ET QUANTA 
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On a donc : \V = — • C m . 
C’est dans l’expression de C /( j qu'intervient une pre- 
mière fois la théorie des quanta, traitant de façon indé- 
pendante chacune des composantes de la vitesse. 
En définissant, comme d'ordinaire, la position du 
mobile sur son orbite par les coordonnées e, 9 et cp (l’angle 
cp repère la position du plan de l'ellipse par rapport à un 
plan fixe origine), et en désignant par u la masse de l'élec- 
tron, on pose : 
'■ - .C M w dt = n ' h 
!., = I m r- dt = n»h (3) 
Jo al 
ju est la masse de l’électron : n,, n ,, ru, sont des nombres, 
entiers quelconques, indépendants de toutes unités de 
mesure. Les intégrales représentent une action au sens 
d’Hamilton, grandeurs de même nature que h. ( Au facteur 
près 1 / t, elles sont de même nature que la puissance 
efficace d'un courant électrique alternatif.) 
On a : Ii + I* + I 3 = (/fi -\- ci, — n } ) h = nh 
équation qui définit le nombre total n de quanta h carac- 
térisant un niveau (deuxième sens du mot quantum). 
Toutes les orbites d'un même niveau ont le même 
nombre total n de quanta h ; mais leur répartition entre 
I t , L, I 3 varie d une orbite à l’autre. 
Il y a une restriction à ces variations : n ,, quantum 
angulaire ou azimutal, ne peut jamais s’annuler. L’orbite 
de l’électron doit toujours contourner le noyau. 
Si n, est nul, l'orbite est un cercle. Si, ce que je suppose 
.généralement dans la suite, n s est nul, le plan de l'orbite 
est invariable. 
