RADIATIONS; ET QUANTA 
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de rotation est à ce moment < C„, ; mais à l’aphélie, la 
variation inverse a lieu et la durée du parcours est plus 
grande sur cette portion de l’ellipse. Or, I., est l’intégrale 
de l’énergie cinétique pour la période entière. I 2 diminue 
donc; par contre, il est évident que I„ a pris une valeur 
importante. Le calcul montre qu’il y a compensation, la 
somme I, + I, restant constante. Le résultat est plus 
frappant sur la plus excentrique des ellipses 4^ L élec- 
tron tourne de 180 degrés autour du foyer en un temps 
extrêmement court après lequel l’énergie cinétique de 
rotation devient pratiquement négligeable, tandis que 
l’énergie de translation augmente. 
Les trajectoires envisagées sont coplanaires ; n 3 = 0. 
Les propriétés restent les mêmes si les plans sont quel- 
conques ; on doit encore poser n 3 = 0 si les plans quel- 
conques gardent une position invariable. 
En toute hypothèse, les ellipses ont un même foyer 
qui est le noyau positif de l’atome. 
La rigueur apparente des formules et la belle ordon- 
nance des figures ne doivent pas faire oublier la gratuité 
des hypothèses qui leur servent de base. 
L’arbitraire intervient à deux reprises dans les équa- 
tions (3) : une première fois quand on considère l'une des 
composantes de la vitesse indépendamment des deux 
autres ; une seconde fois quand on limite à un nombre 
entier de quanta h sa part contributive dans l’énergie 
cinétique pendant une période du mouvement. 
Admettre les équations (3) c’est imposer dans (5) 
et (6) des valeurs entières pour n u n 2 , n 3 ; c’est admettre 
pour les orbites ainsi définies, à l’exclusion de toutes les 
autres, un privilège que les lois de la Mécanique classique 
sont impuissantes à justifier. 
Si les lois des attractions électrostatiques sont ainsi 
déformées, celles de l’électromagnétisme sont complète- 
ment laissées de côté. Un électron en mouvement trans- 
porte son champ électrique avec lui ; équivalent à un 
