RADIATIONS ET QUANTA 
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d’ailleurs difficiles à interpréter, assignent à cet instant 
une durée de l’ordre de 10 -s secondes, suffisant pour un 
très grand nombre de révolutions 
On peut dire que, quand il retourne à l'orbite n, 
l’électron part effectivement de l’orbite m. 
Le chemin de retour est quelconque à priori ; il comporte 
seulement des accélérations considérables, ou même des 
discontinuités dans lesquelles on peut chercher l’origine 
d’un champ électromagnétique se propageant dans l’es- 
pace. Mais que ce champ soit alternatif et de fréquence 
v, rien ne l’indique, hormis la théorie des quanta. 
On ne peut invoquer un retour avec trajectoire oscil- 
lant autour de la trajectoire stable définitive. Le champ 
de force admis exclut toute trajectoire de cette nature 
et à fortiori sa multiplicité. Au surplus, quand elles 
existent, les oscillations de cette nature ont une fréquence 
caractéristique de la trajectoire limite d'arrivée. L'équa- 
tion (7) la fait dépendre du niveau de départ. La même fré- 
quence peut être réalisée à partir de couples de niveaux 
très éloignés les uns des autres, par exemple 1 et 2 d’une 
part, 9 et 10 d’autre part. 
Après les découvertes de Hertz, les physiciens suppo- 
sèrent les sources lumineuses composées d’un très grand 
nombre d’oscillateurs électriques linéaires, ayant chacun 
leur fréquence propre et émettant dans l'espace des ondes 
électromagnétiques de cette fréquence. Pour les solides 
incandescents qui donnent un spectre visible continu, le 
nombre d’oscillations à admettre devenait infini ; il s’est 
accru notablement de nos jours par extension des limites 
des radiations observées; pour les gaz lumineux à spectre 
de raies, le nombre d’oscillateurs bien que limité reste 
élevé. On pensait réduire ce nombre au moyen des théo- 
ries nouvelles et expliquer la multiplicité des raies par la 
multiplicité des orbites assignables à quelques électrons. 
Pour multiplier les orbites, on ne craignait pas de boule- 
verser la Mécanique. 
