RADIATIONS ET QUANTA 
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ont été obtenues pour la vapeur de mercure placée entre 
deux électrodes portées à des potentiels croissants. 
Le tableau suivant donne, en millionièmes de mm., les 
longueurs d’onde émises par cette vapeur et, en volts, 
les potentiels d’excitation observés et calculés par la 
formule (9). 
Long. d’onde 265,6 253,7 232,9 227,1 215,0 184,9 160,4 143,6 140,3 
Potent. observ. 4,68 4,9 5,32 5,47 5,76 6,73 7,73 8,64 8,86 
Potent. cale. 4,66 4,86 5,3 5,43 5,73 6,67 7,69 8,58 8,79 
Encore ici se rencontrent de grosses difficultés. Des 
phénomènes interviennent qu'on ne peut rattacher à une 
émission de radiation. Le nombre des valeurs critiques 
du potentiel est en réalité plus grand que le nombre des 
raies à expliquer, du moins des raies le plus fréquemment 
obtenues. 
Le tableau ci-dessus montre que les raies étudiées 
appartiennent à l’ultra- viol et. La méthode la plus sen- 
sible mise en avant par les auteurs pour déceler ces radia- 
tions est basée sur la photoélectricité dont il va être 
question tout à l’heure. Tous les phénomènes d’ionisa- 
tion soit atomique, soit moléculaire, interviennent dans 
les effets à mesurer, ainsi que les émissions par fluores- 
cence ou résonance. L’accord constaté entre la théorie 
et l’expérience suppose, en même temps que des appareils 
sensibles, une discussion très serrée des conditions de 
l’expérience. 
Photoélectricité 
Un corps solide (ou même gazeux), frappé par des radia- 
tions ultraviolettes, émet des électrons dont le nombre, 
par unité de surface irradiée, dépend de l’intensité et dont 
la vitesse U dépend de la fréquence de la radiation inci- 
dente. 
p étant la masse de l’électron projeté, on a : 
nU = 2 h (v v 0 ) = 2(V — V )e 
