RADIATIONS ET QUANTA 
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loi de quantification. Les mesures connues à ce jour sont 
peu nombreuses et assez discordantes. 
Potentiels de résonance 
Strictement parlant, une radiation de résonance est 
émise par une substance qui absorbe une radiation de 
même fréquence venant d’une source extérieure. L’exci- 
tation a pour origine unique cette absorption. Aucun 
champ électrique n’intervient, si ce n’est le champ électro- 
magnétique variable dont la propagation constitue la 
radiation lumineuse incidente. Il s’agit d’une raie et non 
d’un spectre ; le champ de résonance est limité à des fré- 
quences assez voisines pour qu’on puisse parler d’une 
radiation simple. 
Le mercure résonne bien à la radiation \ = 253,7 mm, 
radiation qui, dans ce cas, constitue à elle seule tout le 
spectre. 
Le cas du sodium est plus complexe ; la raie 330,3 au 
excite par résonance la mê ne raie 330,3 et ausüi la raie D. 
(589,0) ; si on prend pour faisceau excitant l'une des raies 
D, 589,0 par exemple, le faisceau excitéé met générale- 
ment les deux raies D 589,0 et 589,6. La résonance est 
pure et la seule raie incidente est excitée lorsque la pres- 
sion de vapeur est très faible ; c’est-à-dire quand on opère 
à basse température. 
Ces deux exemples sont les mieux connus et carac- 
térisés. D'autre part, le domaine X n’en fournit aucun 
On est donc amené à assigner le rôle d’émetteurs par 
résonance aux électrons les plus extérieurs qui sont les 
plus aisés à mobiliser. En y ajoutant les deux conditions 
supplémentaires : un va-et-vient des mêmes électrons 
entre deux niveaux voisins (différant d'un seul quantum h) 
et une raréfaction suffisante, on explique le modes pécial 
d’émission expérimentalement constaté. 
La formu le des quanta se vérifie parfaitement, puis- 
