RADIATIONS ET QUANTA 
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que négligeable ; de plus, à moins d’expliciter la consti- 
tution du noyau plus clairement que ne la donne la théorie 
actuelle, on ne peut trouver aucune droite privilégiée 
jouant le rôle d’axe de rotation éventuel. 
Il n’en va plus de même avec -a molécule assemblage 
d’atomes dont les noyaux sont autant éloignés les uns des 
autres qu'ils le sont eux-mêmes de leurs satellites. Pour 
elle, il y a un ellipsoïde et des axes principaux d’inertie. 
Si elle est diatomique (H’, N 2 , HCl, CO), le moment 
d’inertie nul pour la direction qui joint les deux noyaux est 
maximum pour toutes les direct' ons perpendiculaires. 
En se limitant à ces molécules diatomiques, et en consi- 
dérant d’abord comme invariable la distance des noyaux 
positifs (d’où une valeur constante du moment maximum 
I et de la rotation uu autour de l’axe principal correspon- 
dant), on introduit un nouveau quantum fonction de I 
et de uj : 
m est un n mbre entier, l’intégrale représente une 
action. 
Reprenant les calculs déjà effectués pour le cas de 
l’atome, on exprime, pour ce mouvement de rotation, 
l’énergie totale U en fonction de l’énergie cinétique 
moyenne : 
m et m sont des entiers quelconques. 
Cette dernière équation ne tient compte que de l’éner- 
gie cinétique due à la rotation supposée constante. 
Quand elle est vérifiée, le spectre est dit de rotation pure. 
On la complète en introduisant des termes relatifs à la 
variation de distance des noyaux, énergie dite de vibration. 
D’où : U — U' = o^gT (w?* — m' 2 ) = /tv ; 
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