RADIATIONS ET QUANTA 
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travail d’identification ne va pas d’ailleurs sans difficul- 
tés ; il exige souvent la détermination des longueurs 
d’onde à une petite fraction de ,uju près. 
Nous devons à la théorie des quanta, en même temps 
que le grand nombre de chercheurs occupés à la vérifier, 
le perfectionnement remarquable de la technique spec- 
troscopique actuelle. 
Si, pour jouir de ces avantages, nous devons admettre 
des quantifications bizarres et des privilèges orbitaux in- 
vraisemblables, ne rechignons pas trop. Dans l’éther 
classique nous admettons des propriétés dont la coexis- 
tence n’est pas plus vraisemblable. Il nous suffit que ces 
propriétés ne soient pas la négation l’une de l’autre, 
n’impliquent pas contradiction. Ne soyons pas plus 
exigeants pour les quanta. 
Des quantistes à outrance veulent isoler dans l’espace 
le quantum d’énergie hv sous forme d’un train d’ondes 
extrêmement court se propageant indépendamment de 
tous les autres. C’est le retour à la théorie de l’émission, 
avec l’impossibilité d'expliquer les phénomènes d’inter- 
férence et de diffraction ordonnés en un système très 
cohérent par la théorie classique des ondulations (1). 
Cette discontinuité de l’énergie radiante ne s’impose pas. 
Il y a sur un corps noir ou dans un volume gazeux radiants, 
quelque faibles dimensions qu’on leur suppose, un nombre 
suffisamment grand d'émetteurs d’énergie pour que, à 
chaque instant, dans une direction donnée, un train con- 
tinu existe, caractérisé par une période et une phase 
parfaitement déterminées au moins pendant un certain 
temps. L’excitation ou le retour au repos d’un émetteur 
changent assurément la phase du train. Mais ces pertur- 
bations de phase furent admises longtemps avant la 
théorie des quanta. Il suffit de les supposer assez espacées 
(1) Voir H. Bouasse et Z. Carrière -.Interférences, 1 vol., 460 p.; 
Diffraction, 1 vol., 480 p. 
IV e SÉRIE. T. IV. 
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