GUSTAVE VAN DER M EN SBRUGGH E 
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l’intérieur du liquide. 11 s’ensuit que les molécules de 
cette couche superficielle sont d’autant plus écartées 
les unes des autres qu’elles sont plus voisines de la 
surface libre. De là découlent deux conséquences 
également importantes, se manifestant par deux phé- 
nomènes bien réels tous deux et au même titre (49-51, 
53 , 63 , 78 , 81 , 83 , 85 , 87 , 95 ). 
En premier lieu, dans le sens tangentiel à la surface, 
les écarts entre les molécules de la couche super- 
ficielle d’épaisseur r donnent naissance à des forces 
de traction élémentaires dont l’intégrale constitue pré- 
cisément la tension superficielle totale, rendue sensible 
et mesurée dans tant d’expériences diverses. Si la 
surface est courbe, cette tension uniforme a fait naître 
une pression normale a j — (- p-\ Ri et R* étant 
les rayons de courbure principaux de la surface au 
point considéré; c’est la formule de Young qui suffit à 
l’interprétation de tous les phénomènes. 
En second lieu, dans le sens normal à la surface, 
les écarts moléculaires provoquent une tendance des 
particules liquides à quitter la surface libre ; cette 
tendance, que ‘favorisent encore d’autres circonstances, 
se manifeste par l’évaporation à toute température. 
C’est donc bien dans cette couche superficielle si 
mince que se localise l’énergie potentielle dont la 
transformation fournit l’explication de tant de phéno- 
mènes divers. Ajoutons que la tension superficielle 
jointe à l’évaporation continue du liquide fournit l’ex- 
plication d’autres faits d’observation, entre autres de 
la résistance spéciale constatée à la surface des grands 
cours d’eau (71 et 104). 
Tous ces raisonnements s’appliquent aussi bien aux 
solides qu’aux liquides : eux aussi tendraient donc à 
s’évaporer, et en leur couche superficielle résiderait une 
